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 passe comme si l'électromètre était placé dans l'air et qu'on mesurât la 

 force électromotrice de la pile par la méthode idiostatique. 



n Mais les déviations sont beaucoup plus grandes que dans l'air, toutes 

 choses égales d'ailleurs. Le rapporta; des déviations dans l'eau distillée et 

 dans l'air est d'environ 80; il paraît peu différent pour les solutions très 

 étendues. 



» L'attraction de deux surfaces parallèles donne des résultats ana- 

 logues. Un disque de 87""" de diamètre, placé dans l'eau distillée au-dessus 

 d'une surface de mercure plus large, est soumis à une attraction qui 

 paraît en raison inverse du carré de la distance des deux conducteurs, 

 distance qui n'a pu être mesurée bien exactement. Avec la même pile que 

 précédemment, on observe une attraction de S^^^ ou 4'"*^'" pour une distance 

 de 5°"", de i5™°"' à 20""^' pour une distance moitié moindre, et de plus de 

 loo™^'' pour 1°"", l'intensité du courant étant de o'',oi à o^,o3. L'at- 

 traction qui aurait eu lieu dans l'air, calculée par les formules connues, 

 atteint à peine la centième partie de ces nombres. 



» La grandeur des forces mises en jeu dans ces phénomènes donnerait 

 lieu de douter de leur origine électrostatique, mais d paraît difficile de 

 concevoir que toute autre cause s'accorde avec les effets obtenus dans 

 des circonstances variées. Les actions électrodynamiques étant hors de 

 question, on peut songer aux courants liquides que pourrait produire le 

 courant électrique; mais un examen minutieux, fait avec l'électromètre et 

 de l'eau distillée tenant en suspension des particules ténues, montre que 

 ces courants n'existent pas quand l'aiguille est immobile. De plus, le phé- 

 nomène ne change pas si l'on sépare l'aiguille des secteurs par un dia- 

 phragme de papier, ce qui modifierait assurément le régime des courants 

 liquides. 



« Sans aborder la théorie d'un phénomène incomplètement étudié, je 

 crois pouvoir faire remarquer que le rapport k des attractions, dans le 

 liquide et dans l'air, est une quantité tout à fait comparable au pouvoir 

 inducteur spécifique des liquides isolants. On sait, en effet, que ce pouvoir 

 inducteur est égal au rapport des forces agissant entre deux conducteurs 

 maintenus à des potentiels donnés, et placés successivement dans le liquide 

 et dans l'air ('); c'est précisément la définition de notre quantité^. La 



(') Maxwell, loc. cit., \" Partie, Chap. III, n" 94. Cette méthode a été employée, 

 pour mesurer le pouvoir inducteur des liquides isolants, par MM. Silow et Quincke. 



