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 si l'on veut ne rien perdre du pouvoir optique. Les moyens mécaniques 

 employés par les constructeurs permettent d'atteindre ce but avec une 

 approximation de quelques secondes d'arc. Nous avons donné précédem- 

 ment tous les procédés physiques ou astronomiques propres à assurer la 

 réalisation de ces diverses conditions. 



» Il est aisé de voir quelles modifications doivent subir ces formules 

 pour s'appliquer aux équatoriaux ordinaires. L'axe de déclinaison devra 

 être considéré comme analogue à l'axe du bras. On adoptera sur cet axe, 

 comme direction positive, la ligne qui va du contrepoids à la lunette. 



» Nous appellerons 90° — b l'angle que fait l'axe de déclinaison avec l'axe 

 horaire, prolongé du côté du pôle Nord. 



» On désignera par 90° + c l'angle que fait l'axe optique, prolongé du 

 côté de l'objectif, avec l'axe de déclinaison. 



» Nous dirons que la lunette est dans la position directe quand le point 

 visé a une ascension droite supérieure de 90° à celle de l'axe de déclinai- 

 son, prolongé jusqu'à la rencontre de la sphère céleste. On sera dans la 

 position inverse quand l'ascension droite du point visé sera inférieure de 

 90° à celle de l'axe. 



« Les constantes M,, Mg n'ont pas d'analogues dans la théorie des équa- 

 toriaux droits, et les termes qui en dépendent devront être considérés 

 comme nuls. La constante c agit sur les coordonnées observées exactement 

 comme la constante qui a été désignée, plus haut, par la même lettre. 



La constante h agit comme B, en ce sens qu'elle change la position du 

 plan instrumental dans le ciel. Ce changement consiste en une rotation 

 d'un angle b autour d'une ligne située dans le plan de l'équateur. La cor- 

 rection qui en résulte est insensible pour les déclinaisons, et égale pour les 

 ascensions droites à 'li fttangS, suivant que la lunette est dans la position 

 directe ou inverse. Mais il faut remarquer qu'il n'y a pas déplacement de 

 l'image dans le champ. Un rayon entré dans la lunette suivant l'axe op- 

 tique fera toujours son image au môme point, quelle que soit l'inclinaison 

 de l'axe de déclinaison sur l'axe horaire. Il n'y a donc pas lieu pour l'équa- 

 torial droit de doubler le terme rh b tangS, ainsi que cela arrive pour l'équa- 

 torial coudé. Les équations (i) prendront en conséquence, pour l'équa- 

 torial droit, la forme plus simple 



dx^ ^m + tangS(/? cosA — 'XsinA !- b) H- csécS, 

 dx' = m ^ tangS (/î cosA — \ sinA -- b) — csécS, 

 ^ dY = l-\-ns'mh ^Icosh, 

 rfS' = — I + n sinA -I- 1 cosA. 



