( I OO I ^ 



comparaison qui romprend : trois pointés en ascension droite et trois 

 pointés en déclinaison; les nuages nous enijièchcnt d(* Biire d'autres me- 

 sures. 



M Le 19, la queue n'est visible que dans les environs du noyau. Ce 

 noyau me paraît double dans l'angle de position s'io". 



)) Le 21, mêmes apparences; le noyau intérieur parait plus petit et 

 moins brillant que le noyau extérieur. > 



CALCUL DES PROBABILITES. — .4 propos des deux récentes Communications 

 de M. J. Bertrand « Sur la prohabililé du tir à la cible ■> ( ' ). Note de 

 M. GiusEPPE Jung. 



« Soient S le système des « points 0^,0^, . .., o„ successivement frappés 

 par le projectile, G son centre de gravité, O le centre de la cible. Comme 

 on parle du centre de gravité de ce système, il y a lieu de même de consi- 

 dérer et les rayons de giration relatifs à tout axe et l'ellipse d'inertie et 

 les axes principaux relatifs à tout point du plan. 



» Par exemple, si ii est l'ellipse d'inertie relative au centre O de la 

 cible (-) !H si OA =~ a, OB = b sont les demi-axes de la courbe, on sait que 

 ces droites coïncident avec les axes principaux du point O et que a et i 

 sont les rayons de giration relativement à ces axes : a le layon de giration 

 relatif à OB, b le ravon de giration relatif à OA. 



» Donc, si l'on nomme a',, j, les coordonnées du point o, (/ = i , 2 . . . . , n), 

 rapportées aux axes principaux du centre de la cible, on aura 



S.r= , 



= a^, 



n 



n 



2a;r 



- - — o, 

 n II 



et l'équation ^(^ l'ellipse £2 sera 



— -!- ^ = I. 

 a- 0- 



(') Comptes rendus (6 et 20 février 1888). 



('-) Lorsque G tombe en O (ce (|iii arrive pour une arme parfaite), l'ellipse d'iner- 

 tie U coïncide avec l'ellipse centrale du système S. 



