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déré, ce qui nous donnera le moyen de construire cette courbe exac- 

 tement. 



» \'oici quelques nombres correspondant à diverses expériences : chaque 

 nombre est la moyenne de cinq expériences, la température supérieure T 

 étant toujours de i33°, la température inférieure étant o°. 



t 



en (B) en (B) 

 l en (A). en (G). observé, calculé. a. 



i5 35 io5,8 69,9 70 — o,ooi3o2 



16 82,6 97i8 65 65,1 — 0,00127 



20 26 77,2 5i 5i,2 — 0,00126 



23 21,2 64 42,4 42,4 —0,00124 



» La valeur moyenne de a. est donc 



a = — 0,001267 



avec une approximation de ^ au moins. 



)) On voit d'abord que /c est négatif ; donc la conductibilité calorifique 

 du mercure va en décroissant à mesure que la température s'élève. Quant 

 au coefficient k de conductibilité, sa variation peut être exprimée par la 

 relation 



k = /c„( i — 0,001 26-^1). 



» Cette approximation suffît pour les limites de température entre les- 

 quelles on a étudié la variation, c'est-à-dire entre 0° et i33°. Dans ces 

 conditions, la courbe qui représente la distribution des températures le 

 long de la colonne conductrice est une parabole du second degré, comme 

 le montre l'équation (2). 



« Si nous comparons cette variation de la conductibilité calorifique du 

 mercure, 0,001267, •''^'^c la variation de la conductibilité électrique qui 

 est très voisine de 0,001, tout en lui restant toujours inférieure, nous 

 voyons que les deux nombres, tout en différant dans une proportion assez 

 notable, sont néanmoins du même ordre de grandeur, voisin du mil- 

 lième. 



» Pour effectuer toutes ces déterminations, j'ai mesuré les températures 

 aux trois points A, B, C, à l'aide de trois fils de fer qui, en contact avec le 

 mercure par leur section extrême, constituaient avec lui des couples 

 thermo-électriques dont les forces électromotrices étaient mesurées par la 



