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 A, S, :; son angle horaire, sa déclinaison et sa distance zénithale; 

 E' le point réellement visé, dh et dl les variations subies par les coor 

 données quand on passe du point E au point E'. 



» On devra poser, d'après ce qui précède, EE' =/sin:, le coefficient / 

 étant une constante positive ou négative suivant la construction de la 

 lunette. 



» Si l'on projette EE' sur la direction EP et sur la direction perpendicu- 

 laire, on trouve : dhcosl) = -fs'inz sinE, dl =/sin:;cosE. Mais, dans le 

 triangle PZE, on a 



sinzsinE = sin/^cosç et sine cosE -- sinç cosS — coso sinScos/; ; 

 par conséquent, 



dx — ^ — ' > «S = /( SU17 coso — coscp sino cos« ). 



COSO J l i 



» Ces formules restent les mêmes, que la lunette soit dans la position 

 directe ou inverse. On voit que le terme introduit dans les formules d'as- 

 cension droite n'a pas d'analogue dans la théorie de l'équatorial coudé, à 

 moins qu'on ne considère l'angle du miroir extérieur avec l'axe du bras 

 comme susceptible de varier proportionnellement au cosinus de l'angle 

 horaire du bras. Les termes introduits dans les formules de déclinaison 

 pour représenter la flexion astronomique agissent, l'un comme la con- 

 stante Mj -h B, l'autre comme la constante ;7. — [i. 



» Les formules de réduction complètes pour l'équatorial ordinaire 

 seront, par conséquent, 



dx'' = m — '^' cos/i h(/icos/i — Xsin/i H-ft) tangS -h(c -H/sinÂcosçjsécS, 

 dA.' - m 'h p'cos/i H (ncosA-->.sinA — />)tangS -(c — /sin/t cos9)sécS, 

 d^"" -—■ I -h n sinA 1- 1 cos/i — /coso cosA sin § 4- ,/sin cp cosS, 

 d^' = — I -t- /i sin A -h 1 cosA — /cos(p cosA sinS + /sin o cosS. 



» Nous allons maintenant chercher les procédés les plus appropriés à la 





