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 traire et par V la vitesse, on a 



X = acos(it -f- e), 

 y — bcos^(kl -}- i). 



V = — ^ppi — = — A- r -I- const. ; 



d'où 



(c) \^^ — -^, =k-(a--hb'-r-). 



On a aussi 



j; dv — y dx , , 

 dt = ^^^ 



on 



(d) r-^'^^^kab 



dt 



et enfin 



(c) lang(0 — co) = - tang(X-i + e). 



)/ Z)« mouvement en ayant égard à la résistance du milieu. — D'après 

 l'expérience, cette résistance est de la forme pV", en désignant par p une 

 constante dont la valeur est très petite ( ' ), ce qui permettra de considérer 

 cette résistance comme une force perturbatrice. 



» On a, dans le mouvement troublé, en ayant égard aux valeurs (e) 

 et ((/), 



d\- ^~k- dr- ■2fV'ds = ^ k^ dr — 2pX»(a= + //- - r')ds, 

 dd , rfO 



dt=~?'"dl' 



dr^ -r = ~ pn~j ds = — okab ds. 



(' ) En prenant pour point do départ la formule résultant des expériences de Didion 

 dans l'air, on aurait 



o,0236 



pour une sphère en laiton dont le rayon U est exprimé en millimètres. 



