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 » Remplaçant dÇ) = dV -h AP clY -+- A'E</I, il vient, tous calculs faits, 



H' = -T[/urf(l)+A/vrf(Ç) + A'/lrf(|)]. 



» D'après la loi de Faraday, I, quantité d'électricité, est une constante ; 

 d'autre part, le volume V, aux pressions peu élevées, est pour les corps sous 

 leurs trois états, sinon rigoureusement, au moins avec un assez grand degré 



P 

 d'approximation, fonction seulement de rj- Il en résulte ( ' ) que U est, dans 



les mêmes limites d'approximation, fonction seulement de T. Chacun des 

 termes dont se compose H' est donc ainsi exprimé au moyen d'une fonc- 

 tion d'une seule variable. 



» Cette expression de H' permet de retrouver très simplement les lois 

 numériques des équilibres chimiques, du moment où l'on admet que la 

 condition d'équilibre est exprimée par l'équation 



27iH'=o. » 



PHYSIQUE. — Sur la variation de la chaleur spécifique du quartz avec la 

 température. Note de M, Pionchon, présentée par M. Debray. 



« Parmi les corps non métalliques, le quartz est un des plus réfractaires, 

 et, si l'on veut suivre les changements produits par la chaleur dans ses pro- 

 priétés physiques, il permet d'embrasser dans cette étude un intervalle 

 considérable de l'échelle des températures. Ainsi M. Joubert Q) a pu exa- 

 miner son action sur la lumière polarisée depuis la température de — 20° 

 jusqu'à une température d'environ i5oo°. 



» A l'aide de la méthode que j'ai fait connaître dans une précédente 

 Communication ('), j'ai étudié, dans des limites presque aussi étendues, la 

 variation de sa chaleur spécifique, et cela en déterminant les quantités de 

 chaleur {q[) nécessaires pour porter i^î'' de ce corps de o" à t°, dans l'in- 

 tervalle de 0° à 1200°. Ces expériences sont résumées dans les Tableaux 

 suivants : 



(') Bertrand, Thermodynamique, p. i48. 

 (*) Comptes rendus, 3o septembre 1878. 

 (') Comptes rendus, ni mars 1886. 



