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 Cela ôlant, on sait (\uo, pour n infini. 



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De même, 



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Donc 







MÉCANIQUE, - .^Hr /« motnrmenls giratoires (1rs fluides. 

 Note (le AI. L. Lecorm-. 



« Nous (lisons qu'un fluide est animé d'un niouvemenl giratoire lorsque 

 tout se passe symétriquement autour diin certain axe; l'existence d'un, 

 pareil mouvement n'entraîne pas nécessairement celle de tourbillons, dans 

 le sens précis donné à ce tlernier mot |)ar M. HelmlioUz. 



» Svanberg. de Slorkholm. a publié ou 184.2. dans le Journal de Crelle, 

 un Mémoire sur les mouvements de cette nature ; après avoir établi la forme 

 spéciale que prennent alors les équations de l'Hydrodynamique, il en a 

 déduit que, si les forces données rencontrent l'axe, chaque molécule tourne 

 autour de lui avec une vitesse angulaire qui varie en raison inverse du 

 carré de la distance à cette droite. C'est là un théorème qu'on i)eut regarder 

 comme une simple consécpiencc du principe des aires, en remarquant que. 

 par raison de symétrie, la résultante des pressions éprouvées par une 

 molécule sphérique rencontre constamment l'axe de giration. Générale- 

 ment, le produit de la vitesse àc rotation par le carré de la distance à l'axe 

 n'a pas la même valeur pour toutes les niulécules; dans le cas particulier 

 où cette valeur est invariable, Svanberg a démontré un second théorème, 

 lequel peut s'énoncer en disant que, />oMr une molécule déterminée, la com- 

 posante du tourbillon perpendiculaire au plan méridien (c'est-à-dire au plan 

 mené par la molécule cl par l'axe) est proportionnelle au produit de la densité 

 parla dislance à l'axe. 



» Nous nous i)roposous de compléter cette théorie en considérant les 

 lignes de tourbillon des mouvements giratoires. 



