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siège de couranls alternatifs de fréquence — (oj, — to.) = — ">, et le flux 



alternatif ainsi produit est entraîné avec la vitesse «a par l'armature ; mais 

 ce flux est lui-même la somme de deux flux sinusoïdaux égaux, se dépla- 

 çant par rapport à l'armature avec les vitesses ± w, se déplaçant par suite 

 dans l'espace avec les vitesses w, rh <d; c'est-à-dire u, et 2w. — oj,. 



» Le premier combiné avec le flux sinusoïdal dû aux inducteurs est 

 ce qu'on nomme ordinairement le fliix magnélisant ; c'est également ce 



premier flux qui produit la force contre-électromotrice de période -^ dans 



les circuits inducteurs. Quant au second, on le néglige dans les théories 

 dites élémentaires; iî est clair, cependant, qu'à ce flux correspond une 



force électromolrice dans les circuits C, etdes courants de période ^^ _^^^ > 



et un nouveau couple électromagnétique, dont le sens change avec le 



signe de au, — <^i- 



» m. Le calcul confirme ce raisonnement : si R, L sont la résistance et 

 le coefficient de self-induction des circuits C, I, et I, les intensités des cou- 

 rants qui y circulent, R,, L, la résistance et la self-induction de la spire 

 unique; enfin, Msinu./, Mcosa>,« les coefficients d'induction mutuelle de 

 cette spire et des circuits C (ce qui exprime que le flux est sinusoïdal 

 dans l'entrefer); I l'intensité dans la spire, le flux à travers la spire sera 

 M(I,sinw2/ + Lcosco.j) = MX; il sera commode de poser 



I, costù.,t — Lsinwo^ = Y. 



MY est la dérivée du flux par rapport à l'angle au centre, de sorte qu'on 



aina 



I, = Xsinwoi 4- Ycosoj.;/, L=Xcosw2/ -Ysinco^/. 



». Les équations bien connues deviennent 



(i) Ecos(w, — w.)^ = RX + LX' - Lco.Y + l'M, 



(2) Esin (10, — wa)^ = RY -f- LY' — Lw.X -1- w JM, 



(3) R,l4-L,r-i-MX' = o, 



ce qui montre que 1 et X, Y sont des fonctions sinusoïdales du temps de 

 période —, mais, par suite, que [, et I. sont les sommes de fonctions pé- 

 riodiques, de périodes '-^^ et 



OU 



