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 au moins autant de fois dans l'intervalle (/,, l.^) que l'intégrale 



u = C, sin(/v'^-f-Cj) 



de l'équation 



d- u ., 



et, au plus, autant de fois que l'inlégrale 



z = C, sin(/v/M-l-C;.), 

 de l'équation 



^+M.=^o. 



)> Ces propositions généralisent celles que l'on connaît dans la théorie 

 de la décharge des conducteurs à C, R, L constants; la fonction u(^x) dans 

 ce cas se réduit à la quantité connue 



£ _ R» 



C 4L 



dont le signe joue le rôle essentiel pour le sens du phénomène. 



» Ces propositions expriment aussi les conditions d'expérience à réaliser 

 pour que la décharge, lorsque C, R, L sont variables, soit continue ou 

 oscillante. 



» On aurait des résultats analogues dans le cas où le conducteur est 

 relié à une source à différence de potentiel constante ou variable. Et en 

 utilisant les résultats connus aujourd'hui sur les équations linéaires, on 

 peut faire une élude détaillée du pliéuouiène. » 



PHYSIQUE. — Décharge par les rayons de Rôntgen. — Rôle des surjaces 

 frappées. Note de M. Jean Perrix, présentée par M. Violle. 



« I. J'ai montré que les rayons X déchargent, sans le toucher, un corps 

 placé dans un gaz en repos s'ils rencontrent, dans ce gaz, des lignes de 

 force émanées du corps. Alors la nature des gaz intervient, mais non celle 

 du corps chargé. 



» Quand les rayons touchent ce corps, les lois données ne suffisent 

 plus. On se rappelle, en effet, que MM. Benoit et Hurmuzescu ont montré 

 que la nature des métaux rencontrés intervient dans la vitesse de décharge. 

 Il y a là un efl'et nouveau qui, comme ou le verra plus loin, s'ajoute, sans 



