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 qui peuvent s'écrire 



r/sin2£. 



(3) 



( ip = rfcOS2£. 



» On peut donc connaître ainsi expérimentalement la différence de 



marche due au pouvoir rotatoire seul, c'est-à-dire -, et la différence de 



marche 9 qui provient de la double réfraction seule. Quant à l'angle a, il 

 s'exprime par la formule suivante (') 



. ^ Tzwd siniT.d 



(à) tan£;2a=--— -.■, 



qui montre que a. est une fonction périodique de d, de sorte que l'axe de 

 l'ellipse, lorsque la compression ç augmente, oscille asymptotiquement de 

 part et d'autre de la vibration rectiligne primitive. L'angle a est nul pour 



d—n-; pour n pair, la vibration est rectiligne, et pour n impair, l'ellipse 



a son grand axe horizontal. En effet, la vibration est rectiligne si tangij; = o, 



ce qui entraîne d— n'\ = 2/2'-- Dans le cas de l'ellipse rapportée à ses 



axes, on a 



les formules (i) deviennent 



1 cosTzd = o. 

 (5) ' 



( tang2£ = tangt]/, 



formules utilisées précédemment dans l'étude du quartz non comprimé. 

 La condition cosrc?= o donne 



d=(2n"-^j)l- 



» Dans le cas particulier où l'ellipse devient une circonférence (vibra- 

 tion circulaire), on a, en outre. 



tang(j/:=i, c est-a-dire 2£:= 



4' 



(*) Celte formule a été établie, au moyen de considérations géométriques, par 

 M. Wiener (Annales de Wiedemann, vol. XXXV, p. i ; 1S.88). On peut l'établir en 

 écrivant l'équation de l'ellipse émergente, et changeant de cordonnées pour la rap- 

 porter à ses axes. On la retrouve en écrivant que le rectangle des coordonnées 

 est nul. 



