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inagncliques commence aussitut qu'ellc est provoquee ; mais, d'a- 

 pres M. Poisson, il faut admeltre I'existence d'une nouvelle force, 

 analogue a la resistance des milieux , qui retarde Ic mouve- 

 ment des fluidcs dans I'interieur des elcmens magnetiques. 



Supposons maintenant qu'onveuille developpcr du magnelismc 

 dans un corps oCi la force coercitive est comme nuUc, au nioyen 

 d'un aimant dont la position et I'energie ne Aarieront point. Le 

 fluide nentre se decompose aussitot dans chaque clement niagnc- 

 lique dc ce corps ; ct , malgrc I'existence dc la nouvelle force qui 

 rctarde son mouvement, chaque fluide, austral et boreal, a bientot 

 occupe la place qui convient a I'equilibre du systenie. Mais si la 

 force magnetique extcrieure, ou le corps soumis a son influence, 

 change continuellement de position, les fluides separcs dans cha- 

 que element magnetique, ne pouvant plus arriver a un etat per- 

 manent, se meuventavec desvitessesqui dependent, toutes choses 

 egales d'ailleurs, de la resistance que la matiere du corps leur op- 

 pose. II pent alors arriver que I'un des deux fluides, boreal et Aus- 

 tral, soit en exces dans tons ou presque tons les points d'un ele- 

 ment magnetique; tandis que, dans I't-tat d'equilibre, ces fluides 

 sontcenses se porter enticrement a la surface de ces elemens pour 

 y former des couches. L'action cxercee au- dehors par un meme 

 clement, soumis a I'influence des memes forces, serait alors tres- 

 differente dans les deux cas. Mais I'analyse de M. Poisson embrasse 

 a la fois ces deux cas, et se trouve affranchie de toute hypolhesc 

 relative a la disposition des deux fluides dans les eiemens magne- 

 tiques. Elle est fondee sur ce seul principe : 



" Si un element magnetique de forme queiconque est soumis 

 a Taction d'une force donnee, qui soit la meme pour tous ses points, 

 1 action qu'il exercera sur un point exteiieur, de position determi- 

 nce, aura pour expression la somme des Irois composantes de 

 celle force, multipliees par des fractions du temps qui seront nidles 

 dans le premier moment, et qui acquerront des valeurs constants* 

 apn's un Ires-courl intervalle de temps. Ce tres-court intervalle 

 dependra de l:i vitesse des deux fluides ou de la resistance que Ja 

 jnaticre de I'element oppose a leur mouvement. On demontre en- 

 suite que, quand la force donnee variera en grandeur et en direc- 

 lion , Taction de Tclement, apres le meme intervalle de temps, 

 sera exprimee par ses composantes multipliees par les memes fac- 



