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 Qu;inl ;i I'iiction de la traiithc aA, siir le point A', ellc Sfi.i I.n 

 tliflerence entre ruction dii segment total dont I'epaisseur e'>{. AA', 

 €t I'action du segment particl a A'. La premiere est 2 yr 7n g u e, la 

 seconde ^Trmgacf., et leiir difference, 



R' =: 2 7rmgLl(e — a). 



Le.« vaieurs ci-desjU3 de r', R' el R" etant niises daus telle d*". 

 ,-), la ehaiigeiit, reduction faite, en 



p = [\-7T mgHc/., 



comme dans le cas d'nne sphere, nu mero precedent. Done quelle qu« 

 soit la forme du corps plongc dans I' ether, an point quelconque, situt 

 dans I'interiear de la coaclie qui I'cnvironne, est repousse, suivant la 

 normaie, du dehors en dedans, proportionnellement d la quantlte dont 

 ce point est enfonce au-dessous de la surface exterieure de la couclie. 



25. Ce resultat n'est vrai, loutefois, que relnlivemont aux por- 

 tions de la coiiche, qui sont eloignees des points singulicrs que 

 pounait offrir la surface du corps plonge dans la uiatiere repul- 

 sive. II n'en serait point ainsi, par exemple, sur une arete, sur 

 une pointe, au contact de deux corps, etc.; et dans chacun de oes 

 derniers cas, il faudrait determiner Taction de I'ether sur un point 

 de la coiiche, d'une maniere paiticulifere, comme nous le ferons 

 par la suite, dans un ens special. Par la meme raison, la conse- 

 quence que nous allons lirer, au numero suivant, ne s'aDi)!ique 

 qii'aux portions regulieres de la surface du corps plonge dans I'e- 

 thtr. 



26. Apres avoir vu qu'il se forme, aiitour des atomes de ma- 

 litre inerte, des couches de matiere repulsive, etque les differens 

 points de ces couches sont repousses, du dehors en dedans, avec 

 une force d'autant plus grande qu'ils se trouvent plus enfoncs 

 dans ces couches, i! resle a determiner lei pressions qui en resul- 

 lent, toujours dans la direction de la noruiale. L'aution direele 

 sur le point ?/» etant representee par 



p =1,^ ^ n> g P.sc, 



U faut maiutenant connlderer ce point comma uii« Irandit ulii- 



