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Donc il y a, en chaque instant, en tout point du champ : 

 1° une force éleclro-staliqiie} 2° une force électro-magné- 

 tique. 



Donc il y a aussi, en chaque point, une force électro- 

 motrice qui est fonction à la fois de la force électro-sta- 

 tique et des variations instantanées de la force électro- 

 magnétique. Ces dernières variations dépendent tant des 

 déplacements instantanés des points du champ dans 

 l'espace, que des changements instantanés effectifs d'inten- 

 sité de la force. 



Ayant établi l'expression de la force électro-motrice en 

 un point, on s'en sert pour établir ensuite celle de l'inten- 

 sité du courant en ce même point : si le point est conduc- 

 teur, par la loi d'Ohm; s'il est diélectrique, par la variation 

 instantanée du «déplacement» (celui-ci étant proportionnel 

 en chaque point à la force électro-motrice elle-même). 



Ayant l'intensité du courant en un point quelconque, on 

 a, par cela même, la variation instantanée de la densité 

 électrique en ce point. 



11 de reste plus qu'à joindre à ces relations celle qui 

 existe entre l'intensité du courant en un point et les 

 variations, par rapport aux coordonnées, de la force 

 magnétique en ce point. 



Les équations différentielles que l'on obtient ainsi 

 constituent des conditions absolument générales, aux- 

 quelles satisfera toujours l'étal électrique du système, 

 quelles que soient les conditions particulières auxquelles 

 on pourra d'ailleurs l'assujettir, conditions qui s'introdui- 

 ront mathématiquement, soit immédiatement dans les 

 équations elles-mêmes, soit dans les formes particulières 

 que l'on assignera aux fonctions arbitraires résultant de 

 leur intégration. 



