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Ainsi, par exemple, on peut supposer nuls lous les 

 coeffîcienls de conductibilité dans les équations générales ; 

 on obtient alors les conditions auxquelles sont soumises 

 les perturbations magnétiques et éleclriques d'un milieu 

 * diélectrique. La perturbalion magnéiiqiie en un point 

 consiste dans la loi des variations que subit la force 

 magnétique en ce point; la perturbation électrique, dans 

 celle de Vintensilé du courant en ce point. II est d'ailleurs 

 intéressant d'observer que c'est par l'introduction dans les 

 équations de la considération de Y induction magnétique, 

 que le temps s'introduit lui-même, et que s'introduit aussi, 

 par conséquent, la notion de la vitesse de propagation 

 d'une perturbation d'espèce donnée. 



Tout ceci est connu, mais nécessaire à rappeler pour 

 notre objet actuel. En effet, nous avons à démontrer que, 

 d'après notre acception de l'élber électrisé ; 



1° La vitesse de propagation des perturbations électro- 

 magnétiques; 



2° La vitesse qui exprime le rapport des unités électro- 

 statique et électro-magnétique ; 



3^ Enfin, la vitesse commune de deux molécules 

 électriques, pour laquelle leur répulsion électro-statique 

 est égale à leur attraction électro-dynamique, doivent 

 toutes les trois être des quantités égales à la vitesse de la 

 lumière. 



Remarquons d'abord que les trois théorèmes constitués 

 par rénumération précédente se réduisent en réalité au 

 premier d'entre eux. Car, d'après la loi élémentaire de 

 l'électro-dynamique, la vitesse dont il est question dans 

 le théorème 3", est égale au rapport des unités du théo- 

 rème 2°; et, d'autre part, d'après les équations du champ, 

 ce dernier rapport exprime précisément la vitesse de pro- 



