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pagation des perlurbalions éleclro-magiiétiques dans un 

 diélectrique. 



Remarquons ensuite que, toujours d'après les équations 

 du champ, la vitesse de propagation de la perturbation 

 électrique est la même que celle de \ù perturbation électro- 

 magnétique, et que, par conséquent, tout revient à 

 démontrer que la première vitesse, celle de la perturba- 

 tion électri(|ue, est celle de la lumière. 



Or, ceci est une conséiiuence évidente du principe que 

 nous examinons. 



En elTet, si les atomes d'éther sont électrisés et leur 

 charge donnée, l'intensité du courant en un point du 

 milieu éthéré sera proportionnelle à la vitesse réelle de 

 l'atome; par conséquent, les trois composantes du cou- 

 rant, suivant les trois dimensions, seront proportionnelles 

 en chaque instant aux trois composantes de cette vitesse 

 réelle. 



Si, par exemple, on considère une onde lumineuse 

 plane, la composante du courant sera nulle dans le sens 

 du rayon; mais, dans le plan de l'onde, les deux autres 

 composantes perpendiculaires entre elles seront propor- 

 tionnelles aux deux composantes de la vilesse réelle dans 

 le plan de l'onde. 



Donc, puisijue les valeurs des trois composantes du cou- 

 rant définissent en chaque instant, en un point donné, la 

 perturbation électrique, et que ces valeurs sont propor- 

 tionnelles aux composantes de la vitesse réelle de l'atome 

 vibrant, il en résulte que la vitesse de propagation de la 

 perturbation électrique sera égale à celle de la transmis- 

 sion de l'ondulation lumineuse, c'est-à-dire à la vitesse de 

 la lumière. 



Il doit dès lors, d'après ce qui a été dit, y avoir de même 

 égalité entre cette vitesse, le rapport des unités électro- 



