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Ce résultai est précisément la justification de la manière 

 dont nous avons introduit ensuite le frottement de la 

 couche liquide intermédiaire, puisque S est l'épaisseur de 

 celte couche. Nous pouvons donc conserver, sans les 

 modifier, les résultats des calculs de notre première note. 

 Nous ferons encore remarquer que ce résultat n'est appli- 

 cable que pour autant que le coelhcienl de frottement et 

 la période soient suffisamment grands, ce qui est le cas 

 quand on veut avoir un entraînement mutuel sensible des 

 deux parties du globe. 



Si cette condition n'est pas remplie, on doit intégrer 

 complètement les équations (II), et le résultat est fort 

 compliqué. Pour se faire une idée de ce qui peut arriver 

 alors, supposons que, p étant très grand, ^ n'ait pas une 

 valeur considérable; on pourra alors écrire l'équation (1) 

 comme suit : 



(Iç^ _ ^ (Il 



IFi^lJi' 



Cette équation est analogue à celle qui régit la tempéra- 

 ture dans un milieu isotrope indéfini. Ce milieu serait ici 

 limité aux plans p = 6 et p=6', la chaleur se propageant 

 uniquement dans la direction perpendiculaire à ces deux 

 plans, qui seraient alors soumis à des variations périodiques 

 de température. Or on sait que, dans ce cas, ces variations 

 périodiques se transmettent dans le solide à une profon- 

 deur d'autant moindre que la période est plus faible. 



On doit donc s'attendre à quelque chose d'analogue dans 

 notre cas. Si le coefficient de frottement intérieur du 

 liquide est faible, les petits mouvements périodiques du 



