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substance, la rotation est K fois plus grande que si elle ne 

 la parcou.ait qu'une seule fois; on pourra adopter pour les 

 tubes A et B, séparément ou simultanément, la dispo- 

 sition de Faraday {i): au lieu de laisser sortir la lumière du 

 tube, on la renvoie au moyen d'un miroir vers l'autre 

 extrémité, où on la réflécbit une deuxième fois avec un 

 second miroir, et ainsi de suite, de sorte que le faisceau 

 ne quitte définitivement le tube qu'après l'avoir traversé 

 un certain nombre de fois dans toute sa longueur. En 

 appliquant le procédé au tube A, on examine l'influence 

 de la grandeur de la rotation produite avant l'entrée du 

 faisceau dans le champ magnétique; en l'appliquant au 

 tube B, on peut examiner, au point de vue du chemin 

 franchi par le faisceau, l'influence exercée sur le champ 

 magnétique lui-même; 



2° Un deuxième moyen est basé sur ce fait que la 

 grandeur de la rotation est proportionnelle à l'intensité du 

 champ magnétique supposé uniforme (2). On fait, dès lors, 

 varier l'intensité du champ des bobines A et B en se ser- 

 vant des résistances variables R et R'; 



3° On peut aussi interposer entre les tubes A et B et 

 leurs enroulements respectifs des tubes en fer de diverses 

 épaisseurs; 



4° Enfin, un autre moyen consiste, comme on l'a vu 

 plus haut, à se servir de courants alternatifs circulant 

 dans la bobine A. 



(1) P/ij7o.s. mar/n., série 3, t. XXIX, pp. i^ô ci'2i9. — Pogg. y^nn., 

 t. LXX, p. 283, 1847. 



(2) Verdet, Anriales de physique et de chimie, 5* série, t. XLI, 

 p. 370. 



