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formés de couches dont les densités varient d'une manière 

 continue, et que le liquide visqueux qui les sépare a une 

 densité constante. 



Chacune des trois parties du globe est soumise aux 

 attractions des deux autres, aux actions qui s'exercent 

 entre le liquide et les surfaces qui le limitent, enfin aux 

 actions extérieures. 



Après avoir cherché les expressions des moments de 

 ces différentes forces, l'auteur pose successivement les 

 équations du mouvement de l'écorce et du noyau, puis 

 cellesdu liquide, d'après Kirchhoff, en le supposant adhérent 

 aux deux surfaces qui le limitent et en faisant abstraction 

 des marées. 



Pour simplifier l'intégration de ces équations fort com- 

 pliquées, il fait les hypothèses suivantes : 



1° Les axes principaux de l'écorce et du noyau restent 

 toujours très rapprochés entre eux; 



2° Ces deux corps ont un mouvement de rotation uni- 

 forme autour de leurs axes principaux C ou C; 



3° Les moments des pressions exercées par le liquide 

 sur le noyau et sur l'écorce sont égaux et de signes 

 contraires, et, de plus, proportionnels aux différences des 

 vitesses angulaires de l'écorce et du noyau, comme on peut 

 l'admettre si la couche liquide intermédiaire est très 

 mince, ainsi que le suppose l'auteur, d'accord sur ce point 

 avec W. Thomson; auquel cas les marées sont également 

 négligeables, ou, du moins, produisent des mouvements 

 qui rentrent dans les précédents. 



Ces hypothèses nous paraissent justifiées, et l'insigni- 

 fiance des marées de la couche fluide confirmée par le fait 

 que l'expérience n'a pas démontré l'existence de déviations 

 périodiques de la verticale, à moins qu'elles ne soient 

 l'effet de circonstances, particulièrement locales. 



