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plein, formé d'un ellipsoïde liquide et de l'écorce, sur le 

 noyau, ce qui esl facile.) 



Les équations du mouvement sont, pour l'écorce : 



dp 

 A _- + (C — B)qr = L -+- L, -+- F 

 dt 



. . . ^ B^-t-(A-C)pr=M-t-M, + G 



dr 

 C — -+- (B — k)pq =N -4- N, -4- H 

 dt 



de 



dt r . 



dp 

 (2) . . . .{ sinô — -= p sin f ■+- q cos » 



— = r -♦- cos 9 . — . 

 dt dt 



et on a six autres équations analogues pour le noyau, c'est- 

 à-dire douze équations entre les douze variables p, g, r, 

 4», 6, p', 9 ', r', f , 9', ? ». 



4. L, M, N, actions du Soleil et de la Lune, sont des 

 fonctions déjà connues. 



L|,M<,N| seraient nuls si l'écorce était formée de couches 

 ellipsoïdales semblables. L'auteur dit (p. 5) que ces moments 

 sont de Tordre des différences d'exceniricilé entre l'ellip- 

 soïde intérieur et l'ellipsoïde extérieur de l'écorce; en 

 réalité, il devrait dire qu'ils sont de l'ordre des différences 

 entre les différences dont il vient d'être question, prises 

 suivant les différents axes des ellipsoïdes. Ces moments 

 s'annulent aussi avec les différences des moments d'inertie 

 du noyau. Il conviendrait d'ajouter que L,, M 4 , N 4 sont 



