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d'ailleurs d'autant plus faibles qu'ils sont dus à un noyau 

 fictif dont la densité n'est que la différence entre celle 

 du noyau réel et celle du liquide, et qu'ainsi L,, Mj,N, 

 doivent donc être considérés comme des quantités extrê- 

 mement petites. 



L'auteur ne calcule explicitement (p. 10) les expressions 

 de L^M^Nj, que pour le cas où les axes principaux de 

 l'écorce et du noyau restent très voisins les uns des autres ; 

 a, b, c étant des constantes relatives à l'écorce, il trouve, 

 en fonction des différences <]/ — ^» ^ — ® '• 



t L, = — (c — b)(C— B / )[(*'— ^)sin$sin ? — (ô— 0)cos ? ] 

 (3) 1 M, = — (a — c)(A'— C')[(/— ^sinôcos? h- (6' — â)siiif] 



f Nl = _(6_ a ) ( B'_A')[( f '- ? )-(f— *)cosa]. 



Comme on ne sait pas, en abordant le problème, si celle 

 supposition est fondée, et que même c'est toute la question, 

 il aurait dû développer explicitement les expressions 

 précédentes pour le cas de valeurs quelconques de ^, G, <p, 

 <{/, 9', cp'. Ces développements explicites se simplifient 

 d'ailleurs beaucoup dans le cas intéressant où B' = A'. 

 Puisqu'il s'agissait de poser les équations du problème de 

 la manière la plus avantageuse, il y avait là plusieurs indi- 

 cations utiles à donner. 



F, G, H, moments du frottement, sont des fonctions de 

 la vitesse relative de l'écorce et de la couche liquide adja- 

 cente, et on peut d'abord considérer la force de frottement 

 en chaque point de la surface de séparation comme propor- 

 tionnelle à la première puissance de la vitesse relative en 

 ce point. Cette vitesse s'obtiendrait par l'intégration des 

 équations du mouvement du liquide, et l'auteur écrit ces 

 équations hydrodynamiques. Mais il n'en est d'ailleurs fait 

 aucun usage dans la suite du travail. 



