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 noyau coïncident sensiblement. Il y a à faire ici une obser- 

 vation analogue à celle qui a été faite déjà plus haut 

 concernant les moments dus aux attractions mutuelles : 

 comme on ne sait pas si cette coïncidence approchée existe, 

 et que c'est précisément la question, il aurait fallu déve- 

 lopper les expressions pour le cas général de la non-coïn- 

 cidence. 



Quoi qu'il en soit, adoptant cette supposition qui peut 

 être suffisante (on pourrait l'admettre si, par exemple, en 

 l'adoptant, on trouvait par l'intégration que la coïncidence, 

 une fois supposée, doit exister toujours), les moments du 

 frottement, en désignant par h une constante, prennent 

 la forme 



ÎF = // (p — p) 

 G = /i.( 7 ' — q) 

 H = A(r'-r)(*). 



Les équations du mouvement s'écrivent alors, en les 

 indiquant toutes par la première d'entre elles, et d'après 

 les équations (1), (3), (4) : 



(5) A — -t-(C— B)</r=L + *[(*'— +)sin6sin ? - (e'— e)cosf] + h(p'— p), 



[oùa = — (c — 6)(C — B'); on poserait de même, pour les 

 équations suivantes, (3= — (a — c) (A' — C')ety= — (6 — a) 

 (B' - A')]. 



7. Ceci posé, l'auteur renonce à intégrer généralement 



(*) L'auteur prend trois constantes différentes suivant les axes; 

 mais il suffit d'une seule, et lui-même rend égales ses constantes dans 

 la suite du travail. 



