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 ' sont les mêmes autour des molécules, et celles-ci doivent 



> être dans un état d'équilibre que la moindre force peut 

 - rompre, pour autant qu'il ne s'agisse pas de séparer les 



• molécules du reste de la masse; car le lien qui attache la 



> molécule à celles qui l'avoisinent se montre très fort. 



» Si les molécules se trouvent comme dans les figures I 



> et II, elles ne sont plus attirées également dans toutes les 



• direclions: vers le haut manque notamment le segment 



• DcE de la sphère d'attraction, et le segment FHG,qui est 

 » de même grandeur que DcE, exerce sur a une traction 



• verticale dirigée vers le bas. I.es attractions ne sont plus 

 » les mêmes dans toutes les directions, mais la condition 

 B d'équilibre dans la direction verticale est rompue, et 

 » c'est celte circonstance qui est la cause des tensions 

 » dans les liquides. 



» Si l'on imagine notamment des cônes construits sur 

 .) les bases des segments sphériques DcE, FGH, et ayant 

 » leur sommet en a, et qu'on partage le solide DFaEG qui 

 j) reste encore de la sphère d'attraction \,attendu que les 

 » secteurs DcEa, FHGa ont été séparés de la même 

 » sphère), en deux moitiés par un plan perpendiculaire 

 » au niveau, on voit facilement : i" que l'action de toutes 

 » les molécules situées dans le cône DaE est annulée par 

 » celles des molécules du cône FaG ; pour ce motif, il 

 » reste les attractions entre a et le segment FHG, produi- 

 » sanl une force verticale dirigée vers le bas; 2" ensuite, 

 » que les deux moitiés de la figure stéréométrique DFaEG 

 » donnent deux résultantes égales, horizontales et direc- 

 » tement opposées. La force verticale provenant du seg- 

 » ment FHG doit donc mettre la molécule a en mouve- 

 » ment et la rapprocher de H. Ainsi se forme une 

 » compression de la couche de molécules voisines de la 



