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 ment à un état de tension, le physicien anglais imagine un 

 liquide non volatil et dont les particules, d'abord sans 

 attractions ni répulsions mutuelles, soient distribuées à des 

 distances égales entre elles, celles de la surface étant dans 

 un plan horizontal ; recourant alors à une méthode plus 

 rigoureuse que celles de Mossolli et Wellberg,il admet que 

 la sphère d'attraction renferme un très grand nombre de 

 molécules et divise, par la pensée, la couche superiicielle 

 d'épaisseur r (rayon d'activité) en n tranches horizontales 

 très minces AB, BC, CD, etc. Si F^, F2, F3, etc. désignent 

 respectivement les composantes verticales des attractions 

 de la première, de la deuxième, de la troisième, de la n"™" 

 couche, on a pour l'action résultante supportée par une 

 molécule A de la première tranche. 



F, + F2 -f- F3 H- •.. -+- F„ = sF. 



« Si l'équilibre doit être maintenu, A doit éprouver une 

 » action répulsive vers le haut et égale à SF, et chaque 

 » molécule de la couche extrême doit être dans le même 

 » cas. 



» Ainsi, comme nous ne pouvons que supposer qu'à 

 » l'action correspond une réaction égale et opposée, la 

 » répulsion exercée sur la première couche vers le haut 

 » est égale à celle éprouvée par la deuxième couche vers 

 » le bas. » 



La molécule B de la deuxième couche éprouve une 

 action résultante et dirigée vers le bas : 



22F — F, = F, H- 2F2 -H 2F3 -H •• 2F„; 



l'équilibre de B exige donc une action répulsive de même 

 intensité entre B et la troisième couche C; or cette deuxième 

 répulsion excède celle entre A et la deuxième couche de la 

 quantité 



F2-+- Fî-t-Fi- -+- F„. 



