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 du liquide considéré. Quant à Poisson, il a regardé, il est 

 vrai, la densité de la couche superficielle comme plus petite 

 que celle de la masse intérieure, mais, malgré son désir de 

 tenir compte des forces répulsives, il n'a pu assigner à 

 celles-ci leur véritable rôle. Les trois grands analystes, si 

 célèbres dans l'histoire de la capillarité, ont fait échapper 

 ainsi à leurs calculs le siège des forces figuratrices d'une 

 masse liquide soustraite à toute influence extérieure. 



La marche que l'on a suivie est d'autant plus singulière 

 que,dans la nature comme dans nos expériences si variées, 

 c'est toujours l'état de cohésion intérieure du liquide qui 

 détermine l'arrangement moléculaire à la surface libre; 

 ainsi les eaux qui s'évaporent ont sans cesse leurs couches 

 libres renouvelées, et qu'est-ce qui préside au nouvel 

 arrangement moléculaire, si ce n'est l'ensemble des forces 

 moléculaires auxquelles est due la cohésion intérieure? De 

 même, si nous versons un liquide dans un vase, il est clair 

 que les particules de la surface libre s'arrangeront non 

 seulement d'après leurs propres actions mutuelles, mais 

 d'après l'intensité des forces moléculaires au sein même de 

 la masse. 



i i . Pour se former une idée exacte de la disposition des 

 molécules à la surface libre, il convient conséquemment 

 d'étudier d'abord la cohésion à l'intérieur de la masse 

 liquide, et de voir ensuite si le même degré de cohésion 

 peut ou non exister dans la couche superficielle. 



Soit donc une masse liquide contenue dans un vase de 

 forme quelconque et provenant de l'intérieur d'une grande 

 masse du même liquide : la constitution moléculaire qui, 

 au moment du transvasement, était partout la même, ne se 

 modifiera-t e'Ie pas dans la couche superficielle devenue 

 libre? C'est ce que nous allons examiner. 



