FiG. 3. 



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Soit, à l'intérieur de la masse, une particule quelcon- 

 que ((ig. 3, a), et attirée par l'ensemble des molécules com- 

 .^ prises dans la sphère de 



rayon r (rayon d'acti- 

 vité); considérons en 

 particulier les molécules 

 a, b, c, rf, e, /, a', b\ 

 c', cl', e\ f, situées sur 

 un diamètre quelconque 

 /f' ; comme la cohésion 

 est supposée égale par- 

 tout, ces molécules sont 

 équidistanles; puisque, 

 malgré les forces attrac- 

 tives, les particules ne sont pas en contact, il faudra donc 

 admettre des forces répulsives capables de réagir contre un 

 rapjtrochempiit plus prononcé; or si l'on supprimait, par la 

 pensée, les forces répulsives entre Oa et Oa', quelles sont 

 les forces attractives qui s'exerceraient pour annuler les 

 intervalles Oa et Oa'? Évidemment les forces qui tendent 

 à augmenter la cohésion dans le voisinage de 0, sont les 

 attractions de cette molécule sur a, b, c, cl, e, sur o', b', c', 

 d'y e', ainsi que les attractions de a siir a', b', c\ d', de 6 

 sur o', 6', c', de c sur a b', et enlin de d sur a' . 



D'après cela, le degré de cohésion du liquide autour de 

 la particule Oest produit par le résultat combiné des actions 

 exercées par les molécules distribuées sur l'ensemble de 

 tous les diamètres qu'on peut imaginer dans la sphère 

 liquide ayant pour centre. Aussi longtemps que la parti- 

 cule sera à une distance du niveau supérieure ou égale à 

 r, le nombre de ces diamètres sera évidemment le même, 

 ainsi que le degré de cohésion qui lui correspond. Mais si 

 la molécule se trouve, par exemple, en 0' (fig. 3, P), à une 



