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 dislance du niveau moindre que r, on ne pourra mener 

 dans le liquide que les diamètres compris dans les portions 

 MON', M'O'N; les autres diamètres de la sphère ayant 0' 

 pour centre et r pour rayon, ne seront garnis de parti- 

 cules agissantes que sur une partie de leur longueur; il 

 est entendu d'ailleurs qu'on néglige l'action du milieu 

 ambiant. Par conséquent, le nombre des forces qui tendent 

 à augmenter la cohésion autour de 0' sera beaucoup 

 moindre qu'au sein de la masse; cette différence va en 

 s'accentuant de plus en plus à mesure que la molécule 

 centrale se rapproche de la tranche extrême libre; à la 

 surface-limite même, en 0", par exemple (fig. 3, y), les 

 seuls diamètres complets se trouvent dans le plan hori- 

 zontal du niveau, tandis que, dans toutes les autres direc- 

 tions passant par 0, les molécules agissantes se trouvent 

 distribuées sur des demi-diamètres; le degré de cohésion 

 qui tend à se former en 0, est donc un minimum et, en 

 outre, est beaucoup moindre qu'au sein même du liquide. 



12. Ce raisonnement fort simple montre que la tendance 

 au rapprochement des molécules est bien plus grande à 

 l'intérieur du liquide que dans la couche superficielle; 

 donc la force répulsive capable de maintenir les molécules 

 en é(|uilibre doit être notablement plus intense au sein de 

 la masse que dans la couche libre; comme cette force était 

 supposée d'abord la même partout, il est évident que les 

 particules de la couche superficielle devront éprouver entre 

 elles des écartements d'autant plus marqués qu'elles sont 

 plus près de la surface-limite du niveau. 



J'étais déjà parvenu au même résultat en 1886 ('), mais 

 par un mode de raisonnement plus long et moins frappant. 



(*) Snr Vinalubililé de l'équilibre de la couche superficielle d'vn 

 liquide [l" partie) (Bull, de TAcad. roy. de Belgique, t. XI, p. 541), 



