(58 ) 



moléculaire toul particulier et variant d'un instant à 

 l'autre pour les mêmes molécules, jusqu'à ce qu'elles se 

 dégagent dans le milieu ambiant; on ne peut donc ni sup- 

 poser une constitution uniforme partout dans une masse 

 liquide, ni même admettre la stabilité parfaite de l'équi- 

 libre des molécules dans la couche superficielle libre, si 

 l'on veut rechercher les forces figura trices de la masse 

 considérée; comme on vient de le démontrer, celles-ci 

 dérivent du degré de cohésion intérieure, contrairement 

 à ce qu'ont avancé presque tous les physiciens jusqu'à 

 présent. 



14. Dans la démonstration précédente, nous avons 

 regardé la surface terminale du liquide comme plane; mais 

 on peut se demander si la tension et Tévaporation demeure- 

 ront les mêmes, quelle que soit la forme de cette surface. 

 Et tout d'abord si, comme cela arrive dans les expé- 

 riences ordinaires, la courbure de la surface peut être 

 regardée comme extrêmement faible à côté de celle de la 

 sphère d'activité de l'attraction moléculaire, toul se passera 

 comme si la surface était plane; il n'en serait plus de même 

 si les rayons de courbure principaux de la surface étaient 

 assez petits pour pouvoir être comparés au rayon r qui, on 

 le sait, est inférieiir à '"""/aoooo dans les circonstances ordi- 

 naires. 



En effet, soit une surface concave de très forte cour- 

 bure ; on voit que si nous considérons un point 

 ((ig. 4) dans la couche super- 

 ficielle, la sphère d'activité 

 qui s'y rapporte comprendra 

 un nombre de molécules bien 

 plus considérable que dans 

 le cas d'une surface plane; 



Fin. 'k 



