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 ^l s'accuserait seulement dans les formules qui renferment 

 sa longitude, c'est-à-dire surtout dans celles de la nulalion 

 diurne. C'est là, pour cette théorie, une source nouvelle de 

 difficultés que nous chercherons à éliminer dans les appli- 

 cations. 



Ici nous pourrons, vu la petitesse des termes que nous 

 cherchons, supposer B = A pour l'écorce, en sorte que la 

 position de l'axe X est indifférente. 



Soit 1 l'angle que fait, à un instant quelconque, avec le 

 premier méridien passant par cet axe, le méridien 

 d'inertie, dans le sens duquel s'avance le pôle d'inertie de 

 l'été à l'hiver; les projections de la vitesse de rotation n 

 de la Terre autour des trois nouveaux axes z, x, y, seront 



ncosA^ = n, wcoslA*, nsinlA*, 



AO représentant, à cet instant, la distance du pôle 

 d'inertie au pôle géographique. 



Les composantes / et m de la vitesse de rotation autour 

 des axes primitifs principaux des X et des Y étant très 

 petites, leurs projections autour des nouveaux axes x et y, 

 qui ne s'écartent des premiers que d'une quantité de 

 l'ordre A<ï), resteront égales à ces composantes mêmes. 



Les trois vitesses angulaires /, m, n se conservent donc 

 sans altération autour des nouveaux axes qui ont pour 

 pôle le pôle géographique. 



Et nos formules précédentes, dans lesquelles nous con- 

 sidérions le pôle géographique comme un pôle d'inertie 

 invariahie, sont applicahles au nouveau cas que nous 

 considérons; mais nous avons à y ajouter les termes pro- 

 venant des deux vitesses nouvelles que nous venons de 

 trouver. 



