30 II. KRANICHFELD, 



1 \- v 2 



wobei a den Kontraktionskoeffizienten der Flüssigkeit be- 

 zeichnet. Setzte man z. B. für a den für das Wasser gefundenen 



v 2 

 Werl 0,64 ein, so würde der Widerstand to 2 = 0,310- ~- sein 



und fast ein Drittel der lebendigen Kraft des Blutstromes ver- 

 zehren. Er lässt sich jedoch vermeiden, wenn die Form des 

 Ansatzrohres -der Form des Flüssigkeitsstrahles angepasst ist. 

 Dass dies bei den Aortenbogen stattfindet, kann man von vorne- 

 herein annehmen, da das Endothel durchweg dem W. R o u x - 

 sehen Gesetze folgt, also dadurch, dass es dem Flüssigkeitsstosse 

 ausweicht, eine der Form des Flüssigkeitsstrahles sich an- 

 schmiegende Gestalt annimmt. Diese Voraussetzung wird durch 

 die Untersuchung bestätigt. Die eigentümlichen Formen, welche 

 wir für die Mündung der Aortenbogen nach dem Bulbus zu ge- 

 funden haben, entsprechen ihr. Übrigens bleibt auch bei der 

 vorteilhaftesten Form der Mündung ein Widerstand, der durch 

 die Reibung der Flüssigkeit an der Wand der Mündung ent- 

 steht und beim Wasser etwa 5% der lebendigen Kraft des 

 Flüssigkeitsstrahles beträgt, übrig. 



Einen dritten Verlust an Arbeitskraft bedingt der Aus- 

 tritt des Blutstromes aus dem Aortenbogen in die Aortenwurzel, 

 wenn die Geschwindigkeit in beiden verschieden ist. Dieser 

 Verlust wächst mit der Grösse der Differenz. Es ist 



- v 2 \ G x . G, 2 \ 



2g I Gi+G, ' 

 wenn y l die Geschwindigkeit in den Aortenbogen, v 2 die in 

 den Aorten wurzeln G 1 und G 2 die Gewichte der bezüglichen 

 Blutmassen pro Sekunde sind. Eine Geschwindigkeitsdifferenz 

 müssen wir nun annehmen. Es wachsen nämlich die Wider- 



J ) Weisbach-Herrmann, 1. c. S. 1031. 

 2 ) Weisbach-Herrmann, 1. c. 



