214 



säga, att eqvationen (64) måste satisfieras af alla de differentialer, 

 som samtidigt kunna tagas ur eqvationerna 



6y = /'(*)&, 

 dx = <p'(z)ds , 



6x 1 =g)' 1 (z l )åz i , 



fty'i-1 =/'n-l(2-n-l)<J»i 1 -l , 

 dx„. } = c/ n -l(*n-l)<5'~n-l , 

 <tyn = /'n(*n)<^n , 



tur. dF „ dJ\ d.F, d2?\ <)jP" n 



dx dy dz dx n dy n dz- n 



dF 

 dx 



dl\ 



dx 



Wix.. , ^i 



dF, v dF, 



dF, 



dy di dx n dy n d: n 



dF k .ti dJFU. dF*.x. dF*. lÅ dF k . t dF k . t 



■ åx+ -t— öy+ — — dz+ ..+ -^3- Jx n + — — oy a + — — d> u = , 



dx 



dF* 



dy 



dF k 



di 



(£**-■ fi 



dy a 



dFy 



dz-„ 



dF k dF k 



U/j/ ny ii- uu- a t*.7n 



Offn+-3—° Z o ~ ° » 



dz n 



(66) 



och att således summan af alla med punkternas rörelse och samband 

 förenliga virtuella momenter är noll. 



B. Om eqvationen 

 JS { Xåx + . . + XJx n + Ydy 'r . . 4- YJy n + ZSz + . . f Z n (Jr„ } == 



satisfieras af alla de differentialer, som samtidigt erhållas ur eqvatio- 

 nerna (66), så är systemet i jemvigt. 



Antaga vi motsatsen till det, som skall bevisas, eller att syste- 

 met af de anbragta krafterna försättes i rörelse, så är först och främst 

 tydligt, att denna rörelse sker på blott ett enda fullt bestämdt sätt, 

 som naturligtvis ligger inom gebitet af alla för systemet möjliga rö- 

 relsesätt och således kan uttryckas genom eqvationerna 



