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S. LEISEGANG UND O. SCHOTT 



ist bei gegebener Dicke x des Netzes die Dicke a- = 

 A77, fiir die in Warme umgesetzte Elektronenenergie 

 Qt^ der Wert Q^ QtP maBgebend. Aus Formel 

 (11,3) folgt, daB deshalb die Temperatur des Netzes 

 in erster Naherung richtig berechnet werden kann, 

 ohne die Netzstruktur zu beriicksichtigen. Wird fUr 

 die Dicke des Netzes a- der bei vielen Elektro-Mesh- 

 Netzen iibliche Wert von 25 /*, fiir den Radius R 

 der Netzhalterung der Wert von 1 mm eingesetzt, so 

 ergibt sich fiir die Konstanten der Gl. (11,3) zusam- 

 men mit der Warmeleitzahl von Kupfer praktisch 

 der gleiche Wert wie fiir die Platinblende, so daB 

 auch fiir die iiblichen Netze Bild 3 quantitativ giiltig 

 ist. Auch hier ist bei Bestrahlung groBer Bereiche 

 die Temperatur des Netzes wesentlich hoher als die 

 Temperatur der Folic allein. Als Beispiel sei cine 

 Kohlefolie von 200 A Dicke angenommen. Die 

 Temperatur fp der Folic ist bei kleinen Stromdichten 

 (J 0,1 A cm-) und Bestrahlung eines Bereichs von 

 70 // ( = Maschenweite) etwa proportional J und 

 gegeben durch 



tp = 750-7 fury 0,1 A cm^ 



(14) 



wahrend sich fiir die Temperatur des Kupfernetzes 

 tf^ bei Bestrahlung eines Bereichs von 500 /t o 

 (Ofi = 0,25) aus Bild 3 ergibt 



4600 7 fur i-B = 250 //. 



(15) 



Die Temperatur des Netzes ist unter diesen Bedin- 

 gungen um etwa einen Faktor 6 hoher als bei Bestrah- 

 lung der Folic allein (r^ = 35 /<). Auch hier wurde 

 der prinzipielle EinfluB der Erwiirmung des Netzes 

 experimentell gepriift mit demselben Verfahren wie 

 in c). Die Temperatur von 600 C wurde bei Bestrah- 

 lung eines Bereiches von 70 in mit einer Strom- 

 dichte von 0,6 A/cm-, bei Bestrahlung eines Bereiches 

 von 350 /ii schon bei einer Stromdichte von 0,08 

 A cm- erreicht. Es ist damit gezeigt, daB auch bei 

 einem Kupfernetz der Temperaturanstieg, der bei 

 Bestrahlung groBer Bereiche durch Erwiirmung des 

 Netzes selbst hervorgerufen wird, beriicksichtigt 

 werden muB. 



Die Abhiingigkeit der Objektverschmutzung von 

 Stromdichte und Temperatur (siehe Bild 2) und die 

 Abhiingigkeit der Objekttemperatur bei gleicher 

 Stromdichte von den Bestrahlungsbedingungen las- 

 sen cine wesentliche Abhiingigkeit der Objektver- 

 schmutzung von den Bestrahlungsbedingungen bei 

 gleicher Stromdichte im Objekt erwarten. Mit den 

 angegebenen Formeln liiBt sich fiir ein gegebenes 

 Objekt die Objektverschmutzung als Funktion von 

 Stromstiirke, Stromdichte und eventuell eingesetzter 

 Kondensoraperturblenden berechnen. Die Rech- 

 nung liefert groBenordnungsmiiBig richtige Werte, 

 doch ist die Ubereinstimmung mit dem Experiment 

 nicht so gut, daB cine Wiedergabe der Rechnung 

 lohnend erscheint'. Doch erlauben die Rechnungen, 

 die an die allgemeinen Uberlegungen von 1) und 2) 

 ankniipfen, die gemessenen Ergebnisse qualitativ 

 und auch weitgehend quantitativ zu verstehen. 



Bild 6. Objektverschmutzung V als Funktion der Strom- 

 dichte 7. Parameter: Stromstiirke Is. Objekt: Etwa 400 A 

 dicke Kohlefolie. 



In Bild 6 sind experimentelle Ergebnisse wieder- 

 gegeben. Die Variation der Bestrahlungsbedingungen 

 bei gleicher Stromdichte im Objekt wird hier er- 

 reicht durch Anderung des Strahlstromes /,. Bei 

 gleicher Stromdichte im Objekt wird bei groBerem 

 Strahlstrom ein groBerer Bereich der Objektblende 

 bestrahlt. Das fiihrt zu hoherer Objekttemperatur 

 und damit zu geringerer Objektverschmutzung. Aus 

 der Objektverschmutzung bei gegebener Stromdichte 

 kann aus Bild 2 etwa die Temperatur des Objektes 

 bestimmt werden. Bei genauer Kenntnis der in Bild 2 

 halb experimentell, halb theoretisch gewonnenen 

 Funktion l'{j, T) bietet sich die Moglichkeit, aus 

 der Objektverschmutzung, die cine einfach zu mes- 

 sende GroBe ist, auf die Temperatur des Objektes zu 

 schlieBen. Die sich aus Bild 2 und Bild 6 ergebende 

 Objekttemperatur bei den verschiedenen Bestrah- 

 lungsbedingungen ist in Bild 7 wiedergegeben. AuBer- 

 dem wurde nach Formel (111,3) fiir /<, =40 //A die 

 Temperatur der Folie aus den Bestrahlungsbedin- 

 gungen berechnet. Der Gang der Rechnung ist in 



200 



• Aus Verschmutzung bestimmt 

 ■ Berechnet furl^-w^^ 



0.5 



J- 



A/cm2 



V 



Bild 7. Temperatur / einer etwa 400 A dicken Kohlefolie als 

 Funktion der Stromdichte j, berechnet aus der Objekt- 

 verschmutzung K(y, T). Parameter: Stromstiirke Is. 



'^ Die Temperaturverteilung auf der Folie ist in Gl. (11,1) 

 berechnet unter der Annahme, daB fiir r< /'b die Strom- 

 dichte / const, fiir r>rB die Stromdichte y = ist. Tat- 

 siichlich hat die Stromdichte als Funktion von r eine GauB- 

 verteilung j (r) =Jq exp — {rJrB)'-. Die aus Gl. (11,1 ) berechnete 

 Temperatur wird, solange /-s^ Blendenradius ist, merklich 

 groBer als die gemessene Temperatur. 



