fur 



die Funktion 



O 



2p 



2p 



Lentilles electroniques magnetiques 



2p 



55 



P = l/z-{Ci-/p {±2pAV3yz) 



2p 



+ C,'Nj,(±2pAV3yz)} 



ist. 



Geht man nun umgekehrt von dieser Bahnglei- 

 chung P P(r) aus und modifiziert sie so, daB sic 

 einem vorgegebenen Abstand z,^~Zg zwischen (par- 

 axialer) Bildebene und (paraxialer) Objektebene 

 sowie einer gewunschten VergroBerung B angepaBt 

 ist, so wird man — wie wir hier ohne Bevveis mitteilen^ 

 — zu folgenden Gleichungen gefiihrt: 



2p 



rJ±2pA*l/a-^ 



+ 



2p 



C*-N, 



(..... /.i;f^)^o. 



2p 



Jp ±2pA- 



a 



Zb 



Zb-Z, 



9 I 



+ 



2p 



+ C*nA ±2pA* 



Zb-C 



a 



Zb 



0, 



2p 



';>-! 



2/7/4' 



f 



+ C' 



+ 



Zb 



•A^P-i( 



2p 



±2pA* y a 



Zb-C 



•■ip 



Jp-x{^ 



±2pA* 



a 



Zb 



Zb~Zg 



+ 



2p 



C*-N, 



'-{'"^■\'-m) 



mr 



exp 



— Dp. 



\3pA* 



Diese Gleichungen enthaltcn die 7 (bzw. 8) Para- 

 meter 



i!;> 



a (bzw. «, A*), C*, /;, c\ Zy, (r^ Zg) - h, B 



?■, 



Zg und 



von denen die bciden letzten, niimlich Z(, 

 B!'p durch die Aufgabenstellung vorgcgeben sind. 3 

 weitere GroBcn sind dann durch das Bestchen der 

 3 Gleichungen bestimmt, so daB noch 2(3)der GroBen 

 — z. B.«,coderzg,/4*oderr, C* oder /4*,/7, r^usw. — 

 frei wiihlbar sind und so bestimmt werden konnen, 

 daB die Abbildungsfehler moglichst gering werden. 

 Das zugehorige Feld, das die den Betrachtungen 

 zugrundegelegte Elektronenbahn liefert, ist dann 

 bestimmt 



I. im rein elektrischen Fall durch 



2p 



O (z) = C exp 



8 

 3 



3 A- 



iz-c) 



m 



+ 



-2e 



Vq 



2. im elektrisch-magnetischen Fall durch 



m 



0(z) = — -[(^(z))^ + ^;^] 



2e 



V^{z)^ 



t- 



met) 



W" 



w 



3 /(IV 

 1 6 \ O" 



)- 



mit 



\V" 

 W 



P 

 P 



Setzt man speziell p = \, also /? - 1 « 0, so muB 

 man, um fiir B/- einen moglichst groficn negativen 

 Wert zu erhalten, fiir C* einen moglichst kleinen 

 (positiven) Wert wiihlen. 



Lentilles electroniques magnetiques 



Regies de leur construction et expressions universelles de leurs 

 caracteristiques electro-opliques 



P. DURANDEAU 



Laboratoire d'Optique Electronique 



La construction rationnelle des lentilles electroni- 

 ques magnetiques demande la connaissance : {a) des 

 regies qui decoulent de Tetude de leur aimantation: 

 {h) des expressions de leurs caracteristiques electro- 

 optiques. 



Circuit magnetique — forme de la topographic dii 

 champ. — II est essentiel de rassembler les amperes- 



tours d'excitation d'une lentille magnetique selon un 

 champ presque uniquement localise dans ia region 

 de Tentrefer : ce resultat n'est pas obtenu avec un 

 circuit magnetique mal etudie (fig. I). On aboutirait 

 a cette concentration si la pcrmeabilite magnetique 

 ctait infinie mais, en pratique, il suffit que Tinduc- 

 tion soit inferieure a 12.000 gauss. 



