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P, DURANDEAU 



(2°) /„, longueur focale de la lentille utilisee en 

 objectif ; 



(a) si NI<0,11 NIo, 



Jm Jrn 



sin 2,03 



sin 2,03 -— — 



(/>) si NIOJINIq, 



/o sin 2,03 



Nh 



Jm 



NI 



n7. 



(3°) z„, distance du foyer F„ au plan median 



(a) si NI<0J7 ^/q, 



z„ 1/1 A^/\ 



^ = cotg 2.03 —- ; 



fm 0,55 2 ^ NlJ 



(h) si NI-OJl TV/q, 



^n 1 /Jt 1 



1^ 



/,„ 0,55 1 2 A^ 2 



(4") C coefficient d'aberration chromatique 

 (a) si NI<0J1 7V/o, 



Cc-^/ol 



2,03 



sin 2,03 



^— - cos 2,03 



NI. 



NI 



n7. 







(/;) si A'/. 0,77 A^/„, 



Q. = 0,785/o. 



Pour le champ uniforme limite a Tintervalle entre 

 deux plans : 



N!„ 10.01 V* et/,„ = 0.55 L. 



Ces expressions sent vakihlcs avec line approxima- 

 tion inferieure a 5% dans tons les cas, a condition de 

 donner a Nf„ et a /,„ les valeurs qui correspondent a 

 la topographic fournic par la lentille donncc. 



Dans les cas usuels (0,5 < Dj S<2) on a : 



^'/o=13,5l/V^ 



l/7^ 



/„,^ 0,5 KS2 + 0,451)2 



La figure 9 donne, pour ces cas usuels, la valeur 

 des rapports des caracteristiques electro-optiques au 



parametre \ S- + 0,45 D^. Pour la commodite prati- 

 que il est preferable d'utiliser ce parametre plutot 

 que/,,,. 



Fig. 9. Variations du rapport des caracteristiques electro- 

 optiques fondamentales au parametre de la lentille pour 

 les cas usuels (0,5 < Z)/5< 2). 



La courbe de variation du coefficient d'aberration 

 de sphericite C, est celle qui resulte de la reduction 

 de la valeur de ce rapport calcule pour les cas usuels 

 et non la valeur donnee pour le cas type du champ 

 uniforme (5). 



En introduisant dans les expressions ci-dessus, le 

 facteur d-elargissement 1 i m\,(Nl - 1000 5)/ 1000 5] 

 faisant intervenir le degre de saturation des faces 

 polaires on montre que la longueur focale /j est 

 minimum pour un entrefer S calculable en fonction 

 de D et de m (5). 



Conclusion. — Le probleme de la construction des 

 lentilles electroniques magnetiques semble ainsi re- 

 solu dans ses lignes essentielles pour toutes les ten- 

 sions d'acceleration. 



BiBLIOGRAPHlE 



1. DuRAND, E., Ann. phys. 12*^ serie. 10, Nov. Dec. 1954. 



2. DuRANDEAU, P., J. plivs. icicliiini 1956, 17, 18 A. 



3. — ibid. 1956, 17, 33 S. 



4. — Conipt. rend. acad. sci. lAl, 1710 (1956). 



5. — These a paraitre. 



6. Hesse, M. B., Proc. Phys. Soc. B 63, 386 (1950). 



7. Lenz, F., Z. angew. Phys. 2, 448 (1950). 



8. — Optikl, 243 (1950). 



9. LiEBMANN, G., Proc. Phys. Soc. B 68, 737 (1955). 



10. LiEBMANN, G. and Grad, E. M., Proc. Phys. Soc. B 64, 



956(1951). 



11. MULVEY, T., Proc. Phys. Soc. B 64, 441 (1953). 



