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G. KEMPF UND F. LENZ 



den Streuaufnahmen, die nach verschiedenen Be- 

 strahlungszeiten mit derselben Folie gemacht wur- 

 den, daB sich die Streukurven nach 4 Minuten 

 Bestrahlung mit derselben Intensitiit, mit der auch 

 die Aufnahmen gemacht wurden ( I bis einige //A 

 cm-'"), bei einer FoHe von etwa 1600 A Dicke nicht 

 mehr anderten (Abb. 12 und 13). Bei einer 140 A 

 dicken Folie war iiberhaupt keine Anderung nach- 

 zuweisen (Abb. 11). Die Folien, deren Streukurven 

 ausgewertet werden sollten, wurden vor der Auf- 

 nahme solange bestrahlt, daB ihre Umwandlung in 

 KohlenstofT mit Sicherheit beendet war. 



Messung der FoUendicke. — Die Dicke der Kollo- 

 diumfolien wurde nach dem Verfahren der Vielfach- 

 interferenzen nach Tolansky [8] bestimmt. Die 

 MeBanordnung war die gleiche, wie sie von Weber 

 und V. Fragstein [9] beschrieben worden ist. Als 

 Beobachtungsmikroskop wurde ein „Ortholux" der 

 Firma Leitz benutzt. 



Fiir die Streuung maBgebend ist nicht die nach 

 dem Tolansky-Verfahren allein meBbare geome- 

 trische Dicke der Kollodiumfolien,sonderndie Mas- 

 sendicke (die Massendicke ist als Produkt aus Dichte 

 und Dicke definiert, hat also die Dimension g cm"-) 

 der KohlenstofT-Folien, die nach der Bestrahlung 

 mit Elektronen aus dem KoUodium entstehen. Das 

 verwendete Kollodium bestand wahrscheinlich aus 

 einem Gemisch von [QH.O^CONO.J.OH],, (Kollo- 

 dium) und [QH,02(ONOo).3]„ (SchieBbaumwolle), 

 enthiilt also nach den chemischen Formein zwischen 

 24 "o und 28 "o Kohlenstoff. Nimmt man fiir das 

 Kollodium eine Dichte von 1,3 bis 1,4 g cm-' an. 

 so wurde nach der Bestrahlung, unter der Annahme 

 einer dabei unverandert gebliebenen Objektdicke. 

 die Objektdichte etwa 



yc = 0,35 g cm- 



ID 



betragen. Diese GroBe, mit der gemessenen Dicke 

 multipliziert, ergibt die gesuchte Massendicke des 

 Kohlenstoft's. 



Die Strahkipparatiir. — Als Strahlapparatur wurde 

 ein Siemens-Elektronenmikroskop fiir maximal 100 

 kV Strahlspannung, Baujahr 1939 bis 1943, ver- 

 wendet. Die Folien konnten somit vor und nach 

 der Streuaufnahme im selben Geriit, einfach durch 

 Einschalten der Magnetlinsen, betrachtet und auf 

 Fehler, d. h. auf Locher und ungleichmiiBige Dicke, 

 untcrsucht werden, sodaB die Gewiihr gegeben war, 

 daB nur die Aufnahmen fehlerfreier Folien zur 

 Auswertung kamen. Die OfTnung des Primiirstrahls 

 konnte in weiten Grenzen durch Veranderung der 

 Brechkraft der Kondensorlinse geregelt werden. 

 Durch Einschalten der Projektivlinse (Abb. 1 ) konnte 

 die bereits in der Zwischenbildebene registrierbare 

 Streuverteilung in die Aufnahmeebene vergroBert 

 werden, was eine bequeme Auswertung auch fiir 

 sehr kleine Streuwinkel eriaubte. Die Projektivver- 

 groBerung konnte durch Auswechseln der Polschuhe 

 mittels eines von auBen zu bedienenden Polschuhre- 



Streufohe 



Proiekth 



Endbild 



Abb. 1 : Aufnahme der Streuverteilung bei ein- und aus- 

 geschaltetem Projektiv. 



volvers in weiten Grenzen geregelt werden. Das Ge- 

 rat besitzt weiterhin eine Kamera fur 12 Platten 

 6 9 cm, die wiihrend des Betriebes ohneZerstorung 

 des Vakuums im Geriit gewechselt werden konnten. 

 Die Strahlspannung konnte in vier Stufen eingestellt 

 werden, die fiir 40, 60, 80 und 100 kV vorgesehen 

 waren. Messungen der Spannung der 60-kV-Stufe 

 mit einem Rohrenvoltmeter einerseits und durch 

 Aufnahme eines Debye-Scherrer-Diagramms einer 

 Eichsubstanz (Thalliumchlorid) andererseits ergaben 

 eine wirkliche Spannung von etwa 70 kV. Diese 

 Spannung wurde bei alien Streuaufnahmen benutzt, 

 da sie in der Niihe der in der Elektronenmikroskopie 

 am meisten benutzten Spannungen von 60 und 80 kV 

 liegt. 



Zur Messung der Konstanz des Strahlstroms 

 wurde der Strahl in einem Faraday-Kafig aufge- 

 fangen und iiber einen Verstarker einem Galvano- 

 meter zugeleitet. Nach einer Zeit von etwa 10 Minu- 

 ten nach dem Einschalten blieb die Schwankung des 

 Stroms unter ±6 %, wobei die durchschnittliche 

 Periode der Schwankung einige Minuten betrug. 

 Durch Aus- und Wiedereinschalten der Kathoden- 

 heizung anderte sich jedoch der Strahlstrom in nicht 

 reproduzierbarer Weise. Auch wahrend des Brennens 

 der Kathode traten, jedoch relativ selten, plotzliche 

 Stromiinderungen durch Uberschliige im Mikroskop 

 auf. 



Bei kleinen VergroBerungen mit dem schwachsten 

 Projektivpolschuh war eine deutliche Verzeichnung 

 zu erkennen, d. h. die VergroBerung war vom 

 Achsenabstand in der Zwischenbildebene abhiingig. 

 Zur Ausmessung der Verzeichnung wurde ein Draht- 

 netz mit etwa 3 Maschen pro Millimeter in die 

 Zwischenbildebene noch auBerhalb des Projektiv- 

 feldes gebracht und das Objektiv und Projektiv ein- 

 geschaltet. Die Netzmaschenabstande auf den Auf- 

 nahmen mit verschiedenen Projektiverregungen wur- 

 den ausgemessen und mit den wirklichen Abstiinden 

 verglichen. Dabei zeigte sich, daB schon bei der ge- 

 ringsten bei den Streuaufnahmen benutzten Projek- 



