Stremmg von 70-k V-Elektroncn an Kohlenstajf 



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engster Strahlquerschnit* 



leere Obiektblende 



-L 



Projektiv 



Endbild 



Abb. 2: Strahlengang zur Aiifnahme der Primarstrahlaper- 

 lur. 



tivvergroBerung die Verzeichnung so gering war, 

 daB sie vernachliissigt werden konnte. 



Die Triiger fiir die Streufolien waren iibermikro- 

 skopische Objektblenden. Um die wirksame Strahl- 

 apertur und auch die Quelle der Streuelektronen, 

 namlich die Flache der Streufolie, moglichst klein 

 zu halten, wurden die kleinsten handelsiiblichen 

 Blendenbohrungen von rund 25 // Durchmesser ver- 

 wendet. Dieser, obgleich selir geringe Blendendurch- 

 messer bewirkt noch in einem Abstand von 264 mm, 

 namlich in der Zwischenbildebene, deren Intensitiits- 

 verteilung bei Benutzung des Projektivs als Streuver- 

 teilung ausgewertet wird, eine Winkelunschiirfe von 

 etwa ± I < 10 \ 



Die wirksame Strahlapertur wurde folgender- 

 maBen bestimmt: Anstelle der Streufolie wurde eine 

 leere 25 //-Blende in das Mikroskop gebracht und 

 das Projektiv mit der groBtmoglichen VergroBerung 

 eingeschaltet (Abb. 2). Dadurch wurde der Strahl- 

 querschnitt auf etwa 1 cm- vergroBert und konnte so 

 bequem photometriert werden. Die kleinste Apertur 

 hatte der Strahl bei ausgeschaltetem Kondensor was 

 aus der GroBe des Leuchtschirmflecks leicht ersicht- 

 lich war. Als MaBstab wurde ein Drahtnetz in der 

 Zwischenbildebene unter den gleichen Umstiinden 

 wie der Strahlquerschnitt aul'genommen. Wcgen dor 

 hohen VergroBerung muBtc ein sehr feines Nctz 

 verwendet werden; hierfur war ein Silbernetz mit 

 einem Maschenabstand von 25 // geeignet. Die 

 MaBgenauigkeit und GleichmaBigkeit der Maschcn- 

 abstande wurde in einem Lichtmikroskop mit einem 

 Mikrometer nachgepriift. Die Schwankungcn um 

 das SollmaB betrugen nur wenige Prozent. Wic aus 

 Abb. 3 zu ersehen ist, betrug der halbe Offnungs- 

 winkel des Strahls, der sich aus der OfTnung v. des 

 Primiirstrahls, der Apertur /j der Blende gcgenubcr 

 dem engsten Strahlquerschnitt und dem Bicnden- 

 radius zusammensetzte (Abb. 4). in der Zwischen- 

 bildebene etwa 1,5 10'^ Da die Stromdichte am 



05 



Q5 tp ;5 • »■* 

 -^ -i 



Abb. 3: Intcnsitalsvertcilung des Strahk|ucrschnitts. 



Rand des Strahls wesentlich geringer als in der 

 Mittc ist, tragen die Randbezirke nicht wesentlich 

 zur Verunschiirl'ung der Streuverteilung bei, deshalb 

 kann die Messung derselben von einem Winkcl von 

 2 10 ' an als sinnvoll angesehen werden. 



Die obere Grenze der registrierbaren Winkel war 

 durch den groBtcn Projektivdurchmesser bestimmt 

 und lag bei 5 10 -. Die Streuung in groBere Winkel 

 ist I'iJr die Elektronenmikroskopie weniger intcres- 

 sant und auBerdem durch zahlreiche Experimente be- 

 reits bekannt. Die Objektivblende muBte vor den 

 Streuexperimenten entfernt werden, da sie das Streu- 

 elektronenbundel auf 1 10- begrenzt hiitte. 



Rci>islriciun!^ der gestreiilen Elcktroncn. — Fur die 

 Registrierung der Streuelektronen wurden photo- 

 graphische Flatten benutzt. Die photographische 

 Methode hat gegeniiber der direkten Strommessung 

 mit einem Faraday-Kiitig den Vorteil, daB sie eine 

 genauere Ausmessung der Stromdichten gestattet, als 

 es mit dem Faraday-Kiifig moglich ist, da dieser aus 

 Empfindlichkeitsgrunden eine mehrere Quadratmilli- 

 meter groBc OfTnung haben mUBte. Weitcrhin kon- 

 nen auch sehr kleine Intensitiiten durch lange Belich- 

 tungszeiten noch registriert werden. SchlieBlich wer- 

 den alle Streuwinkel gleichzeitig aufgenommen, wo- 

 durch auch bei Stromiindcrungen wiihrend der Be- 

 lichtung die relative Stromdichtevertcilung die glei- 



engster Strahlquerschnitt 



Obiektblende 



a ("+/') 



Blendenradius 



Abb. 4: Zur Bcrechnung des Radius der Primarstrahlspur im 

 Abstand a von der Blende. 



