Streuung von 70-kV-Elcktronen an Kohlenstoff 



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ro' 2 5 W' 2 5 W' 2 5 '0 ' /O' ^ 5 W' 2 



tO'r 



Abb. 5. 



2 



4 



2 



4 





ra 



Abb. 6. 



I0-' 2 5 to-' 10-' 2 



P'QSS 



JO-' 2 



Abb. 7. 



5 to- 



to- 



Abb. 5-7: Kurven der Streuverteilung von Kohlenstoff verschiedener Massendickc. Die durch unterschiedliche Zeichen 

 ( 0) dargestellten MeBpunkte vvurden von verschiedencn Flatten der betieffenden Aufnahmeseric gewonnen. A',, ist die 

 Anzahl der die Folic trefienden Elektronen, dN die Anzahl der in das Raumwinkelelement dil gestrcuten Elcktronen. 



Diskiission der Experimentalergebnisse. — Die Ab- 

 bildungen 5 bis 7 zeigen die Kohlenstoff-Streuver- 

 teilung bei verschiedenen Foliendicken. Etwa bei 

 1) = 10 - tritt der erste Beugungsring auf. Das ent- 

 spricht einem Atomabstand von 4 bis 5 A. Infolge 

 des logarithmischen AbszissenmaBstabes liegen die 

 folgenden Beugungsringe dicht hintcr dem ersten 

 Lind lassen die Streuverteilung im Bereich Si ■ 10"- 

 nicht mehr gut erkennen. Dagegen sind die Streu- 

 kurven im Winkelbereich zwischen 10^ und 10 - 

 ungestort und die MeBpunkte liegen hier recht genau 

 auf einer Geraden. deren Steigung von der Massen- 

 dicke abhiingt. Die Massendicke yl wird zweck- 

 miiBig in Einheiten der Aufhellungsdicke -//' gemes- 

 sen; fur Kohlenstoff betragt deren Wert nach Lenz 

 [7] etwa 



y/' = 2,51 10 



10 



ViX+eUjlm^c^) g 



(\ +e UjmQ c')'~ V cm- 



fur U 70 kV also etwa 



yl' = 1,46 10-= gcm-2. 



(2) 



(3) 



In der Theorie [5] wird fur p -'Z'2 (p = yl/yl' = 

 Verhiiltnis von Massendicke zur Aufhellungsdicke) 

 der Ausdruck fiir die Streuelektronendichte in zwei 

 Summanden aufgespaltcn, von denen ciner zu 



'd ^ proportional ist und fiir If 10 - groB 

 gegen den anderen Summanden ist, so daB er nur 

 allein beriicksichtigt zu werdcn braucht. Wegen der 

 reinen Potenzabhiingigkeit von /> ist die theoretischc 

 Streukurve im doppelt logarithmischen Koordina- 



tensystem ebenfalls eine Gerade. Ihre Steigung be- 

 triigt 4p Z 2, ist also eine lineare Funktion von/?. 

 In Abb. 8 ist diese Funktion fiir Z 6 dargcstellt 

 und dazu die Werte, die sich aus den experimentellcn 

 Kurven ergeben. Wie man sieht, liegen die MeBwerte 

 bei den Folien mit glatter Oberfliiche in der Nahe 

 der theoretischen Werte. Die Punkte, die zu den 

 Folien mit weniger ebener Oberilache gehoren, liegen 

 hoher. Es ist anzunehmen, daB die unebenc Ober- 

 flache ihre Ursache darin hat, daB durch zu schnelle 

 Verdunstung des Losungsmittels Blasen in der Folie 

 enstanden sind, wodurch dann die Massendicke ge- 

 ringer ist, als es sich aus der Dickenmcssung ergab. 

 Die hoher liegenden Werte der Abb. 8 konncn hier- 

 durch erkliirt werden. 



Bei Winkcln 'V 3 10 ' werden die Strctikiirvcn 



Abb. 8: Abhangigkeit der Steigung der Strcukurven der 

 Abbiidungen 5 bis 7 und zwei weiterer von der Massendicke 



/; bzvv. Foiiendicke J nach Theorie ( ) und Experimentcn 



mit den Folien mit ebener ( ) und unebener( ) Oberfiache. 



