Verdndenmg des Streuvermogens eines Festkorpers 



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Abb. 2b. Streustern./= 6 mm; Ca "" 8^; Z ^ — 12. 



Stromdichte im Schattenbild mit der durch Mikro- 

 photometrierung der Flatten gemessenen, so erhiilt 

 man Ubereinstimmung, wenn man einen Sprung des 

 mittleren inneren Potentials von etwa 10 Volt an- 

 nimmt. 



Es ist kaum zu erwarten, daB sich das innere Po- 

 tential um einen so hohen Wert verandert, so daB 

 man zur Erkliirung des Phasensprunges in der Folie 

 auch Aufladungen annehmen muB, wie es Le Poole 

 (6) schon friiher vorgeschlagen hat. Jedoch bleibt 

 zu klaren, wie sich Aufladungen in einem so kleinem 

 Objektbereich halten konnen. AuBer der Phase an- 

 dert sich aber auch die Amplitude der durchgehenden 

 Elektronenwelle, wie weiter unten ausgefiihrt wird. 

 Doch laBt sich noch nicht sagen, welche von den 

 drei genannten Ursachen fur die Enstehung des 



I. ^1 



HaustikqtMrschnitl fur /• -20 



— mil punklformigff 



SIrahlguellr 

 mif flQchent^Qfter 



Strahiqutlle 



fvtfifleinertes Biid 



■O.tl 



' J i ' i sZ 

 Abb. 3. Kaustikquerschnitt fur Z - - 20. 



j! — i — iiS 





Kontrastes der Kaustiklinien die groBte Rolle spielt. 

 Es wurdc noch versucht, die mittlcre Lebensdaucr 

 des kontrastvcrursachcnden Zustandes der Folie zu 

 bestimnicn (Abb. 4). Dazu wurdc die Folie in der 

 Folienebenc, also scnkrecht /ur Strahlrichtung, mit 

 Ultraschall 22,1 kHz oszilhcrt. Das Ergebnis zcigcn 

 die beiden Aufnahmen Abb. 41) und c bci verschiedc- 

 ner Oszillationsamplitude A. Bei hinreichend groBer 

 Amplitude wird der Weg, den cin Objekteiement 

 wiihrend der mittleren Lebensdaucr des kontrast- 

 vcrursachcnden Zustandes zurucklcgt, groBcr als die 

 natiirlichc Brcitcder beobachtcten Kaustiklinic. Dann 

 wird die Kaustiklinic im Schattenbild unscharf und 

 kontrastarmcr. Aus den Aufnahmen liiBt sich eine 

 mittlcre Lebensdaucr von 10^ sec. schlieBcn. 



AuBcr den Linien liiBt sich noch cine andcrc 

 Kontrastanderung beobachten, bei der sicher nur 

 Amplitudenkontrast und kein Phasenkontrast vor- 

 liegt. Man sieht auf der Aufnahme Abb. 4a, daB die 

 Flache innerhalb des Sterncs dcutlich dunklcr ist als 

 auBerhaib. Dies kann weder durch Beugungser- 

 scheinungen noch durch Aufladungen verursacht 

 sein. Aus der berechneten Stromdichteverteilung 

 (Abb. 3) ergibt sich, daB iiber der Fliichc innerhalb 

 des Sterncs auf der Folie die Stromdichte konstant 

 groBer ist als auBerhalb. Der dadurch hervorgcrufene 

 Unterschied des inneren Potentials in der Folie ist 

 der Grund fiir den Unterschied des Strcuabsorp- 

 tionskoeffizienten. Um nicht an den spczicllcn Kau- 

 stikquerschnitt der Abb. 3 gebundcn zu sein, wurden 

 in Abb. 5 die verschiedenen Stromdichten innerhalb 

 (h) und auBerhalb (c) des Sterns, das Maximum auf 

 der Sterntaillc (a) und die Stromdichte der projizie- 

 renden Strahlcn id) in Abhiingigkeit von der axialcn 

 Lage des Querschnitts berechnct. 



Es bleibt als Ergebnis, daB cine Anderung der 

 Stromdichte auf der Kollodiumfolie um z. B. 5 • 10~^ 

 A cm- eine Anderung des Kontrastes um 10 - be- 

 wirkt, verursacht durch eine Anderung des inneren 

 Potentials in der Folie um 0,2 Volt. Dieser Wert 

 folgt daraus, daB nach den Strcuformcln \on Lenz 

 (3) die GroBe 



=j,j(,)4m'dr 



ein MaB sowohl fiir die Streuquerschnitte wie fiir 

 das mittlcre inncrc Potential ist. Eine Anderung des 



Abb. 4. Sircustcrn auf Kollodiumfolie bei Oszillation der 

 Objektfolic mil Ultraschall 22.1 kHz. 



