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J. W. MENTER 



quer zu der die Interferenz hervorrufenden Netz- 

 ehenemchar modidiert sind und parallel zu dieser 

 Netzebenenschar fortschreiten. Die Modulation des 

 einen Wellenfeldes ist derart, daB die Stromdichte- 

 maxima, die Schwebungsbauche, gcnaii in den Netz- 

 ebenen, die Stromdichte/;/m//Hrt, Schwebungskno- 

 ten, in der Mitte zwischen den Netzebenen liegen. 

 Genau umgekehrt ist die Modulation des anderen 

 Wellenfelds: Maxima zwischen, M/>7/ma m den Netz- 

 ebenen. Das erste Wellenfeld fuhrt seinen Elektro- 

 nenstrom also hauptsachlich in den Aromehenen, das 

 zweite Wellenfeld hauptsachlich rii7,vf7/('// den Atom- 

 ebenen durch das Kristallgitter. Es ist verstandlich, 

 daB der Elektronenstrom des ersten Wellenfeldes 

 von der Absorption durch die Atome starker be- 

 trofTen wird als der des zweiten Wellenfeldes. Theorie 

 und Beugungsbeobachtungen ( 1 ) zeigen iibereinstim- 

 mend — quantitative Messungen liegen freilich nicht 

 vor — , daB von den beiden bei Einfachinterfe- 

 renz beobachteten Wellenfeldern das eine iibernor- 



mal stark, das andere iibernormal schwach im Kri- 

 stallgitter absorbiert wird. In der elektronenmikro- 

 skopischen Beobachtung sollte sich dieser Eflfekt in 

 einer iibernormalen Dwchldssigkeit von Kristallen 

 groBerer Dicke bei Interferenzstelhingen kundtun. 

 Vielleicht bietet sich dadurch die Moglichkeit bei 

 hinreichender elektronenmikroskopischer Autlosung, 

 den Strahlweg im Kristall zu demonstrieren oder 

 auch Kristallgitter groBerer Dicke abzubilden. 



Ich mochte nicht versaumen zu erwahnen, daB die 

 Entwicklung, der hier skizzierten Theorie weitge- 

 hend gefordert worden ist durch analoge Beobach- 

 tungen und (Jberlegungen von v. Laue und von 

 Borrmann auf dem Gebiet der Rontgeninterferenzen. 



LiTERATUR 



1. Altenhein und Moliere, Z. Pliysik (1954). 



2. Menter, J. W., Proc. Roy. Soc. A 236, 119 (1956). 



3. NiEHRS, H., Optik (1956). 



The Resolution of Crystal Lattices 



J. W. Menter 



Tube Investments Research Laboratories, Hinxton Hall, Essex. 



The possibility of resolving atoms in the electron 

 microscope has been discussed by a number of wor- 

 kers including Hillier (4), Schiff (8), Boersch (2), 

 Scherzer (7) and Haine (3). The basic assumption of 

 their treatments has been to consider two isolated 

 atoms each forming its own Airy disc pattern in the 

 image. It is assumed that there is no coherence be- 

 tween the electrons scattered from these two point 

 objects and the criterion for resolution is that the 

 intensity dip between the Airy disc patterns shall 

 just be perceptible. If the atoms or molecules are 

 arranged in a regular array, as in a crystal lattice, for 

 example, resulting in definite phase relationships 

 between electrons scattered from neighbouring atoms 

 then the mechanism of image formation is rather 

 different. Strong diffracted beams are formed and it 



has been pointed out by some of these workers that 

 under these conditions the instrumental resolution 

 required to resolve regular arrays of atoms or mole- 

 cules is not so high as in the case of isolated noncohe- 

 rent objects. The resolving power of the Siemens Elmi- 

 skop I as limited by the diffraction error and spherical 

 aberration alone is 2.8 A. This is worsened in practice 

 by the chromatic error and astigmatism to 7 A. We 

 were thus encouraged to attempt the direct observa- 

 tion of crystal lattices in crystals with relatively large 

 lattice parameters. After the macromolecular crystals 

 of viruses and proteins, the structures of which have 

 been beautifully demonstrated by WyckofT (9) using 

 replica methods, the most likely class of compounds 

 with smaller lattice parameters are organic molecules 



Fig. 1. Schematic projection of platinum phthalocyanine Fig. 2. Unit cell of platinum phthalocyanine crystal. Circles 

 molecule normal to the phthalocyanine ring (after Robertson represent molecules, the metal atoms being situated at the 



and Woodward 1940). • C; O CH; O, N 



centre of the circle. 



