Ahhildimg von Kristallgitterstrukturcn 



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nen, vvurde die Schaltung des Elmiskop I abgeandert. 

 Der Kondensor K 1 vvurde aus dem Stromkreis des 

 Mikroskops herausgenommen, durch cine unabhan- 

 gige Spannungsquelle von 120 V gespcist iind mit 

 einem eint'achen Schiebcwiderstand eingestcllt. Es 

 wurde bei moglichst schwachen Intcnsitatcn am 

 Objekt (10"^ A cm- - 10^* //A /<-) gearbeitet, wcil 

 die Kristallage sonst nicht stabil genug war oder die 

 Kristalle gar verdampftcn. Die Aufnahmen vviirdcn 

 auf Kranz-Feinkorn-Platten (15 10 DiN) mit Be- 

 lichtungszeiten von 1 min gemacht. 



Ahbildimg der Netzebencn hci Ahweichimg vom 

 Bragg-Winkel. — Wir untersuchten weiterhin die 

 Frage, wie weit dcr Winkel zwischcn Netzebene und 

 einfallendem Strahl abweichen darf, ohne dali der 

 Kontrast in der Abbildung der Netzebenen allzu 

 stark abnimmt. Ein Cu-Phthalocyanin-Einkristall, 

 dessen 001 -Netzebenen sich in Interferenzstellung 

 befanden. wie mit Hilfe der Kleinfeldbeugung fest- 

 gestellt wurde. wurde bei 1 SOOOOfacher VergroBerung 

 photographiert. Dann neigten wir das gesamte Prii- 

 parat mit der Stereoeinrichtung urn 3 . Der Kipp- 

 winkel um eine Achse parallel zu den Netzebenen 

 betrug daher keinesfalls mehr als 3 , wahrscheinlich 

 sogar weniger. Nach dieser Neigung wurde der 

 Kristall noch einmal photographiert (Abb. 5a, h). 

 Man erkennt auf dem oberen Bild, daB die Netz- 

 ebenen nur in einem Teil des Kristalles mit hohem 

 Kontrast abgebildet werden. Auf dem unteren Bild 

 hat sich der Bereich, in dem die Netzebenen mit 

 hohem Kontrast abgebildet werden, verlagert. Dar- 

 aus muB geschlossen werden, daB der Kristall ver- 

 bogen Oder geknickt ist. In einem Bereich des Kri- 

 stalls, der sich dem Gebiet guter Abbildung der 

 Netzebenen anschlieBt, erkennt man auf beiden Bil- 

 dern eine Kriimmung von Netzebenen und Unregel- 

 miiBigkeiten im Gitter. An dieser Stelle liegt ofTen- 

 sichtlich der Knick im Kristall. 



Die Bilder beweisen, daB die Abbildung der Netz- 

 ebenen schon bei einer Abweichung von etwa 3" 

 vom Bragg-Winkel fast ganzlich verloren geht. Men- 

 ter (I), der sich experimentell und theoretisch eben- 

 falls mit dieser Frage beschaftigt hat, kommt zu dem 

 Ergebnis, daB die Intensitiit des Interferenzstrahls 

 20T erstmals bei 1 ,2' Abweichung vom Bragg-Winkel 

 fiir 600 A Kristalldicke und bei 100 A Kristalldicke 

 erstmals bei 7 Abweichung vcrschwindet. Daraus 

 darf man unserer Meinung nach nicht den SchluB 

 Ziehen, daB die Netzebenen bei einer Neigung von 7" 

 gegen den Primarstrahl noch mit genugend hohem 

 Kontrast abgebildet werden, wenn nur die Kristall- 

 dicke klein genug ist. Unsere Berechnung der Inter- 

 ferenzintensitat bei optimaler Kristalldicke crgibt bei 

 einer Abweichung von 2,5 vom Bragg-Winkel einen 

 Abfall der Intensitat auf weniger als 4 "o des Maxi- 

 malwertes, bei 10 auf 0,1 "„. Da dcr Bragg-Winkel 

 0,5 ist, muB angenommen werden, daB bei Abbil- 

 dung der Netzebenen diese annahernd parallel zum 

 Primarstrahl liegen. 

 Die Tatsache, daB die sehr dunnen Kristalle ver- 



bogen oder geknickt soin konnen und so nicht iiber 

 den gesamten Bereich des Kristalles die gleichen 

 Interferenzbedingungcn erfiillt sind, erkliirt auch das 

 gleichzeitige Erscheincn dcr Rcflcxc 20T und 110 in 

 den erstcn beiden Bcugungsbildcrn, die wir sahcn. 

 Bei einem unverbogcnen Kristall vviire dies niimlich 

 gar nicht moglich. Es muB daher angenommen 

 werden, daB die 20T- und 1 10-Netzebenen des Ni- 

 oder Cu-Phthalocyanins nicht glcich/eitig an dcnscl- 

 ben Stcllen des Kristalls rcUckticren, sondern wegen 

 einer Vcrbiegung oder Knickung des Kristalls an 

 verschiedenen Stellen, die aber immer noch im 

 Bereich des zur Beugung gelangenden Objektfeldes 

 liegen. 



Thcorctisclw Ergchnissc. — Um wcnigstens einen 

 groben qualitativen Vergleich dcr experimentellen 

 Ergebnisse mit der Theorie durchfiihrcn zu konnen, 

 wurden die zu erwartende Dichtevcrteilung des Elek- 

 tronenstroms an der Strahlaustrittslliiche eines Ni- 

 Phthalocyanin-Einkristalls untcr folgenden verein- 

 fachenden Annahmen nach dcr dynamischen Theo- 

 rie berechnet. 



1. Absorption und inkoharentc Streuung werden 

 gegeniiber der kohiirenten Streuung vernachliissigt, 

 weil es sich um eine sehr diinne Schichtdicke handelt. 



2. An Stelle des Ni-Phthalocyanin-Molekiils werden 

 im Kristallgitter je ein Ni-Atom angenommen. denn 

 obwohl die Kohlenstoff- und StickstofTatomc alle 

 zusammen ein groBeres Streuvermogen gcgenCibcr 

 der Elektronenstrahlung haben als ein einziges Ni- 

 Atom, wirkt sich dieses nicht so stark aus, weil sie 

 auf einen viel groBeren Raum verteilt sind und sich 

 daher wahrscheinlich erst bei Interferenzen hoherer 

 Ordnung bemerkbar machen. 



3. Wiihrend im Mikroskop erst durch die Apertur- 

 blende alle Interferenzstrahlen bis auf die 1. und 2. 

 Ordnung von 20T kiinstlich zu Null gemacht werden. 

 setzen wir voraus, daB nur die Inlerferenzstrahlcn 



D --588 (980) S 



D-39Z(H76)S 



D--m(i372) 4 

 D-0(-f5b8)A 



— X — ^ 



iO ^ 



Abb. 6(/. Intensitatsverteilung der Eleklronenstrahldichtc in 

 dcr Austrittsflachc cincs Ni-Phihalocyanin-Einkristalls fiir 

 verschiedene Kristalldickcn (.theoretisch). 



i I 



Abb. 6/?. Experimentelle Kurve, gewonnen durch Photo- 

 meirierung senkrechi zu den 20l-Netzebenen des Ni-Phthalo- 

 cyanins im Negativ. 



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