DE l'Étincelle. 139 



que l'autre extrémité D du second conducteur est en 

 communication avec le sol. 



Supposons maintenant qu'à un instant donné, on com- 

 munique à l'extrémité B du conducteur A B une certaine 

 quantité d'électricité. Au bout de t secondes, cette élec- 

 tricité se sera répandue sur toute la surface du conduc- 

 teur. Au même instant, si, comme nous le supposons, la 

 tension est suffisante, une décharge lumineuse commen- . 

 cera à se produire entre A et G. Nous disons commencera à 

 se produire, et conséquemment nous admettons que la 

 décharge aura une certaine durée. En effet, pour que le 

 conducteur se déchargeât instantanément, il faudrait que 

 tout le fluide fût accumulé en A. Or, il n'en est pas ainsi : 

 au moment où la décharge commence, toute la surface 

 du conducteur est recouverte d'électricité, bien qu'iné- 

 galement. Maintenant il est facile de voir que l'électricité 

 qui, à l'instant que nous considérons, se trouve en B 

 par exemple, n'atteindra l'extrémité opposée que t secon- 

 des plus tard. Il y a plus, si, comme quelques physiciens 

 l'admettent, la vitesse de propagation de l'électricité 

 diminue avec sa densité,, cette électricité aura besoin de 

 plus de t secondes pour arriver en A. Mais, et voilà le 

 point essentiel à considérer, t secondes après le com- 

 mencement de la décharge, toute l'électricité de B ne 

 sera pas parvenue en A ; une partie seulement y sera ar- 

 rivée, et une autre partie sera restée en place. De cette 

 électricité restée en B, une partie arrivera en A, mais 

 plus tard, 2 t secondes après le commencement de l'ex- 

 périence. Il est évident que du nouveau reste en B, une 

 partie atteindra A, 3 / secondes après le commencement 

 de l'expérience, et ainsi de suite. 



Le raisonnement précédent prouve que, pendant toute 



