PHYSIQUE. 363 



lier de la disposilion plus générale imaginée par M. Thomson. 

 La complicalion assez grande de celle disposilion de conducleurs 

 doil faire préférer, en général, la mélhode Whealslone, mais 

 celle-ci devient insuffisante lorsque les résistances à mesurer sont 

 petites par rapport aux résistances accessoires, tandis que par la 

 méthode Thomson la valeur absolue de l'inconnue est sans in- 

 fluence sur l'exaclitude de la mesure. Celle différence s'explique 

 par la remar(|ue suivante Dans la mélhode Whealslone, l'équa- 

 tion par laquelle l'inconnue se trouve déterminée est 



X + b 

 a 



où X est la résistance inconnue, b la résistance des conducleurs 

 qui relient x au système, a la résistance étalon et k le rapport 

 numérique dont la valeur résulte de la lecture du rhéostat. Lors- 

 que X diminue par rapport à h, on voit que l'erreur relative de a; 

 augmente, celle de k restant constante. Dans la mélhode Thom- 

 son, k est déterminé, c'est la valeur de a qui résulte de l'obser- 

 vation, et l'équalion est : 



a 



l'erreur relative de x est constante avec celle de a Les résistances 

 provenant de conlacis imparfaits sont aussi , dans la mélhode 

 Whealslone, une cause d'erreurs d'autant plus notables que la 

 valeur absolue de x est petite. Dans la mélhode Thomson, on 

 peut disposer les points de jonction des conducleurs de manière 

 à faire porter ces résistances indéterminées, non plus sur x et 

 sur a, mais sur les deux résistances dont le partage par le fil du 

 galvanomètre détermine la valeur de k. Si l'on désigne par R et 

 ^R les deux parties dans lesquelles chacune de ces deux résis- 

 tances se trouve divisée, on voit qu'en donnant à R une Irès- 

 grande valeur les résistances de contact n'allèrent pas sensible- 

 ment le rapport 



AR 



R"' 



