THÉORIE DE LA DÉCHARGE, ETC. 371 



point l'accord a lieu. Bien qu'on comprenne d'avance 

 que celte théorie ne peut pas s'accorder complètement) 

 ayec l'expérience, il n'en paraît pas moins intéressant 

 de la comparer avec les résultats de M. Feddersen. C'est 

 cette comparaison que je me suis proposé d'établir. 



Pour établir une théorie exacte du courant de décharge 

 d'une bouteille de Leyde, il faudrait avant tout connaître 

 les conditions dans lesquelles l'étincelle s'établit et per- 

 siste. On admettra ici qu'aussi longtemps que la dé- 

 charge a lieu, le potentiel de l'électricité libre dans les 

 deux corps entre lesquels l'étincelle se produit garde 

 la même valeur. Une seconde hypothèse, qui n'est pas 

 plus que la précédente l'expression exacte du phé- 

 nomène, consiste à admettre que durant la décharge, il 

 existe entre les valeurs des potentiels dans les deux ar- 

 mures et les quantités des électricités de ces mêmes ar- 

 mures les mêmes rapports qu'à l'état statique. Enfin 

 on suppose que le courant de décharge a simultanément 

 la même intensité sur tout le parcours de l'arc de fer- 

 meture. 



Désignons par i l'intensité du courant à l'instant t 

 compté positivement lorsque l'électricité positive va de 

 l'armure intérieure à l'extérieure et mesuré d'après l'u- 

 nité mécanique de Weber. 11 y a donc dans l'unité de 

 temps une quantité i d'électricité positive qui passe de 

 l'armure intérieure à l'extérieure et la même quantité 

 d'électricité négative qui fait le trajet inverse. En appe- 

 lant Oi et Qe les quantités d*électricilé contenues dans 

 l'armure intérieure et l'armure extérieure à l'instant <, 

 on peut établir l'équation différentielle : 



dQ i = d_Qe ^ — 21 ^ . 



dt dt .~ y^j 



