d'une bouteille de leyde. 377 



proportionnel à cette surface. M. Feddersen a trouvé 

 que cette dernière loi ne se vérifiait plus exactement 

 avec l'arc le plus long qu'il ait employé. Le résultat s'é- 

 loignait du résultat théorique dans ce sens, que la durée 

 de l'oscillation ne diminuait pas aussi vite que cela de- 

 vait résulter de la loi lorsqu'on diminuait la surface 

 de l'armure. Je montrerai plus loin que la théorie rend 

 compte de celte différence, lorsqu'on cesse de supposer 

 que l'intensité du courant est constante sur tout le cir- 

 cuit. En remplaçant dans l'équation (6) W par sa valeur 

 tirée de l'équation (5), on voit que la durée de l'oscilla- 

 tion augmente lorsqu'on augmente la longueur / du cir- 

 cuit et dans une proportion un peu plus rapide que la 

 racine cariée de la longueur. On voit aussi que la durée 

 augmente lentement lorsqu'on diminue le rayon du fil. 

 L'équation (5) suppose que le fil est tendu de telle sorte 

 que deux points entre lesquels se trouve une longueur 

 finie du fil sont eux-mêmes à une distance finie l'un de 

 l'autre. Si l'on rapproche l'une de l'autre deux parties 

 du fil traversées dans le même sens par le courant, la 

 valeur du potentiel West augmentée; cette valeur est, 

 au contraire, diminuée si le courant les traverse en sens 

 contraires. Dans le premier cas la durée de l'oscillation 

 est augmentée et diminuée dans le second. Ces diverses 

 déductions de la théorie sont parfaitement en accord avec 

 les résultats de M. Feddersen. 



Il ne reste, pour vérifier la formule (6) qu'à cher- 

 cher jusqu'à quel point les valeurs absolues qu'on en 

 lire pour la durée des oscillations se rapprochent des me- 

 sures de M. Feddersen. On ne peut pas s'attendre à une 

 concordance exacte, car on ne peut qu'estimer les va- 

 leurs qu'avaient dans ces expériences les quantités/3 et 



