C h m i e 1 e V s k y , Über Phototaxis ii. d. pliysikal. Eigenschaften etc. 59 



rungen, welche für die Tropfen mit regulärer sphärisclier Form 

 gezogen werden können, ancli auf diejenigen mit unregelmäßiger 

 sphärisclier Oberfläche als in holiem Maße passend angenommen 

 werden können. 



Wir wenden uns nun zur Verteilung des Lichtes in den 

 Tropfen. 



Es ist nicht schwer, sich zu erklären, daß, wenn für ge- 

 wöhnliches Glas ein äußerster Brechungswinkel von •il^' an- 

 genommen wird^), die Strahlen aus dem (xlase auf die Oberfläche 

 des Wassers innerhalb einer Winkelgrenze von 0° — 41*^' auffallen 

 werden. Dies ist auch aus der schematischen Zeichnung (Fig. 7)-) 

 ersichtlich. Der unter einem sehr großen, beinahe einem rechten 

 Winkel einfallende Strahl LC wird gebrochen und bildet einen 

 Winkel von ca. 41"; je geringer aber der Einfallswinkel, desto 

 Meiner wird auch der Brechungswinkel. Folglich erreichen alle 

 in das Glas einfallenden Strahlen die Oberfläche des Wassers 

 unter einem Winkel von nicht mehr als 41 ". — Alle in das Glas 

 eindringenden Strahlen Averden, infolge der Brechung auf der 

 Grenze zwischen Glas und Wasser, auch in den Tropfen ein- 

 dringen und sich in demselben ausbreiten. Der größte Winkel, 

 unter welchem die Lichtstrahlen aus dem Glase in den Tropfen 

 hinübertreten, ergibt sich aus der Gleichung: 



Sin 410 (Ein fallswinkel) _ 1.333 

 Sin X (Brechungswinkel) 1 . 524 



wonach Winkel x = 48" 35' 40" (das ist die äußerste Winkel- 

 grenze für die Brechung des Lichtes aus Luft in Wasser). 



Es findet also die Brechung der Strahlen im Tropfen unter 

 verschiedenen Winkeln innerhalb einer Grenze von 0" — 48" 35' 

 40" statt. Was geht nun im Innern des Tropfens mit den in 

 denselben eindringenden Lichtstrahlen vor? AVir woUen ver- 

 schiedene Fälle des Eintritts der Strahlen näher betrachten. Die 

 in den Tropfen einfallenden Lichtstrahlen erreichen, je nach der 

 Stellung ihres Einfallpunktes, die sphärische Oberfläche unter 

 verschiedenen Winkeln von 0" — 90". Viele von ihnen erreichen 

 die sphärische Oberfläche unter AVinkeln, welche kleiner sind 

 als der äußerste Grenzwinkel für die Lichtbrecliung (48" 35 'j, 

 und werden daher teils gebrochen und gehen folglich teilweise 

 flu- den Troj^fen verloren, teils aber werden sie zurückgeworf(Mi 

 und breiten sich im Tropfen aus; andere Strahlen, welche^ die 

 sphärische Oberfläche unter A\^inkeln erreichen, die größer als 

 der Grenzwinkel sind (d. i. mehr als 48" 35'), werden der tota- 

 len Reflexion unterworfen und rufen im Tropfen einen lebhaften 

 Lichteffekt hervor. In diese letztere Kategorie gehört die Mehr- 

 zahl derjenigen Strahlen, welche an den RändcM-n dc^s Hiinge- 

 tropfens eintreten (Fig. 4 — 10). 



1) Müller, Lehrl). der Physik Bd. IL 



"-) Bei allen Zeiclinnngen sind zur VereiiilaclLuiig der Winkeleiii- 

 zeichnnngen die Größen der Minuten niTr in aljgekürzter Form angenommen 

 worden. 



