SUR LKS FORCES TIIICRMOMAGNÉTIQUES DES MÉTAUX ()3 



tille concentrait les rayons, envoyés par un héliostat, sur le 

 centre noirci des disques. Dans ces conditions si l'on fait tom- 

 ber le faisceau de rayons tout entier à l'intérieur du cercle 

 noirci, on est assuré que la quantité de chaleur, affluant du 

 centre est la même pour tous les disque. 



Le tableau suivant contient, à côté des déviations obtenues 

 avec miroir et échelle pour les dift'érents corps étudiés, la valeur 

 du couple thermomagnétique comparée à celle que donne le 

 bismuth : 



Champ 1620 Champ 1830 Effet relatif 



Bismuth 260 330 1 



Antimoine 14 18 0,054 



Bismuth-plomb 66,6 7o . 15 19 0,057 



Bismuth-plomb 50 7o . . 11 16 0,045 



Nous faisons observer que les chiffres de la dernière colonne 

 ne représentent pas les valeurs relatives de m, mais celles du 

 coefficient U de la théorie 'Corbino ; ce coefficient, comme il a 

 été démontré, est proportionnel à la déviation de la loi de 

 Wiedemann et Franz, à la conductibilité électrique et au coeffi- 

 cient P du phénomène Ettingshauseu (eiïet thermique) relatifs 

 au métal. Utilisant les données qu'on avait déjà, M. Corbino, 

 avait prévu pour l'antimoine un couple thermomagnétique 

 14 fois plus faible que celui du bismuth ; cette prévision s'est 

 assez bien vérifiée, si l'on tient compte de l'incertitude des 

 données utilisées dans le calcul et de la diversité des matériaux. 



La forte diminution que l'on constate dans l'entité du phéno- 

 mène lorsqu'on ajoute au bismuth un autre métal, tel que le 

 plomb est également remarquable. 



