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5,000 volts entre deux lignes de niveau consécutives. Ces lig-nes 

 de niveau rencontrent la surface du cylindre isolant en des points 

 qui sont d'autant plus reserrés qu'on est plus près de la paroi. 



On exige de tout isolateur certaines garanties concernant, d'une 

 part, la décharge superficielle le long de sa surface, d'autre part, 

 le percement électrique de l'isolant. Pour un isolateur à 55,000 

 volts, par exemple, la décharge superficielle ne devra se produire 

 qu'à 140,000 volts, le percement qu'à 200,000 volts^ seulement. 



Si le voltage de régime augmente pour une raison ou une autre, 

 la tension entre la paroi et la première ligne de niveau augmente en 

 proportion. Alors il peut arriver que la couche d'air qui se trouve 

 en contact immédiat avec la paroi, soit èlectrisée à un degré suffi- 

 sant pour être percée. Ce percement électrique de l'air, qui a lieu 

 à 2100 volts efficaces par millimètre, se manifeste par des effets de 

 luminescence, prenant naissance au joint entre la paroi et la porce- 

 laine. A un voltage plus élevé, des étincelles jaillissent de ce 

 joint et glissent le long de l'isolateur; la couche d'air qui entoure 

 l'isolateur est, de ce fait, fortement ionisée. Cette ionisation faci- 

 litant, de son côté, la décharge, les étincelles deviendront de plus 

 en plus longues et, finalement, atteindront le boulon. 



On cherche évidemment à supprimer, autant que possible, ces 

 décharges superficielles. Dans un même but l'auteur a employé, en 

 1906 déjà, des isolateurs en porcelaine creux, remplis d'un isolant 

 liquide, d'huile par exemple ; ceci a pour effet de redresser les 

 lignes de niveau; par conséquent, la surface de porcelaine se 

 trouve au voisinage de la paroi, c'est-à-dire à l'endroit critique, 

 soumise à un effort électrique notablement réduit. 



Pierre Weiss. Uétat actuel de la question du magnéton. 



La théorie du magnéton peut s'énoncer de la manière suivante : 

 Toutes les fois que l'on peut déterminer, directement ou indirec- 

 tement, le moment magnétique d'un atome, ce moment est un 

 multiple entier d'un même moment élémentaire. Sa valeur, rap- 

 portée à l'atome-gramme, est 1123,5. 



Cette théorie repose sur quatre groupes de déterminations. Je 

 vais passer successivement en revue chacun de ces groupes et 

 montrer comment il a évolué depuis que, il y a deux ans, la théo- 

 rie a été imaginée. 



1° Métaux aux basses températures. Aux moments atomi- 

 ques du nickel et du fer précédemment connus est venu s'ajouter 

 celui du cobalt, trouvé par Bloch, égal à 8,94 magnétons, et par 

 Preuss égal à 8,97 magnétons. Le même travail de Preuss a mis 

 en évidence l'existence, dans les ferrocoballs, d'un fer à un état 

 différent du fer pur à la température ordinaire pour lequel l'ex- 

 périence a donné 10.00 magnétons. Le même travail conduit à la 



