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Les mesures absolues du champ 



Voici le piiiicipe de la méthode que nous avons employée. 

 Supposons qu'il y ait dans un conducteur un courant i et que 

 nous mesurions la force exercée par le champ H sur un élément 

 de ce courant de longueur connue. Nous aurons alors 



H = ? 



i 



où a est lîue grandeur connue. 



Produisons, d'autre part, avec le même courant i et un solé- 

 noïde de dimensions connues un champ magnétique auxiliaire, 

 nous pourrons le comparer, par n'importe quelle mesure rela- 

 tive, au champ H et nous aurons 



H = b • i 



Si dans ces mesures le courant i est connu en valeur absolue, 

 nous aurons fait deux déterminations du champ magnétique. 

 La première sera nommée la mesure électro-dynamique, la 

 seconde, la mesure par induction. Si, par contre, i n'est pas 

 connu, il nous faut combiner les deux mesures, ce qui mène à 



H = t/« • 6 



\/' 



En d'autres termes : la moyenne géométrique des deux résul- 

 tats élimine la faute provenant d'une détermination inexacte 

 du courant i. 



Nous allons voir que dans notre cas les deux mesures de 

 champ diffèrent entre elles de près de 2 ° „„, néanmoins nous 

 pouvons considérer leur moyenne comme étant juste à 1 " „(,. 



La mesure du courant. — Quoique une faute dans la déter- 

 mination du courant i n'ait pas d'influence sur le résultat déti- 

 nitif, nous avons fait notre possible pour bien mesurer ce cou- 

 rant, atin d'avoir un contrôle de la précision des mesures de 

 champ. 



Le courant qui se prête le mieux à la mesure électro-dyna- 

 mique est de l'ordre de grandeur de 10 ampères. Nous en avons 

 fixé l'intensité eu exigeant qu'il fournisse aux bornes d'une ré- 



