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bine qu'on iutroduit dans l'entrefer et qu'on en extrait et le 

 courant du solénoïde que l'on commute. Chaque fois le galvano- 

 mètre ballistique indique une déviation d'à peu près 20 cm. Ces 

 déviations sont extrêmement régulières. Elles peuvent être ob- 

 servées à 0,1 mm. près sans hésitation. Toute la mesure est 

 effectuée plusieurs fois et entre deux on commute le courant de 

 l'électro-aimant. Les déviations produites par le solénoïde et 

 celles produites par l'électro-aimant étaient dans notre cas éga- 

 les à moins de 1 mm. près. Cela nous met à l'abri de toutes les 

 petites fautes de nonproportionalité des déviations du galvano- 

 mètre et des quantités d'électricité induites. 



Le calcul du champ 



Pour effectuer la mesure du champ par la méthode électro- 

 dynamique, nous avions à notre disposition deux balances de 

 Cottou. La mesure a été faite à trois jours différents, deux fois 

 avec la première et une fois avec la seconde balance. Chaque 

 mesure comporte huit' pesées dont voici les moyennes: 



Balance I 21381 gauss 

 » I 21384 » 

 » II 21389 » 



Nous admettrons comme moyenne " 



H„ = 21386 



Hm étant le champ moyen le long de l'élément l de 2 cm. du 

 fléau de la balance. 

 Posons maintenant 



H^ = T 2" H z/ Z 



m l 



alors nous pouvons au moyen de la carte topographique (Fig. 2) 

 calculer de combien ce champ Hm est inférieur au champ maxi- 

 mal Hb du point B. Le calcul nous donne à une différence de 

 L9 "/oo qui est égale à 41 gauss. 



' Chacune des quatre combinaisons (p. 226) est effectuée deux fois. 

 ' En ajoutant moins de poids aux deux mesures faites avec la même 

 balance. 



