DE DÉTERMINATION DE LA DENSITÉ DE LA TERRE. 325 



où l'on a 



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A» = < /," — t») — , n n = A n + i -f A„, C w = A w + x — k n 



ï<r 



D« = A n + i — g— (Am + l -j- An) 



c 



\ 



<- i- t- i- 1/ 4— ^ 



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« étant le rayon de la sphère, — la distance de la sphère 



à la surface du liquide, E la différence de potentiel en 

 unités électrostatiques entre sphère et liquide, d la 

 densité du liquide, g la valeur de la gravité, les unités 

 étant en C. G. S. 



Appliquons cette formule au cas d'une sphère de pla- 

 tine de rayon égal à I cm., avec le centre distant d'une 

 surface de mercure de 1 ,1 cm. (ce qui donne pour « la 



valeur 0,91). L'on aura alors E = ' (Ayrton et 



Perry). Le calcul porte h p = 6820 kilomètres. On 

 trouverait une valeur de p dix mille fois plus petite si 

 l'on prenait pour rayon de la sphère 1 mm., et une 

 distance de mm. 1,1 ; et pareillement une valeur dix 

 mille fois plus grande pour un rayon de 10 cm. et une 

 distance de I l cm. 



Il résulte de ce calcul numérique que pour la même 

 valeur de a, si le rayon de la sphère n'est pas assez 

 grand, la courbure produite par l'attraction électrique 

 est du même ordre que celle produite par l'attraction 

 newtonienne. On peut à vrai dire distinguer la force 

 électrique de la force newtonienne par d'autres moyens 



